电子云模型要用什么方法描述运动

❶ 电子云模型必须用什么方法描述核外电子的运动

电子云是用统计的方法对核外电子运动规律所作的一种描述．故选B．

❷ 电子云模型的介绍

电子云是1926年奥地利学者薛定谔在德布罗意关系式的基础上，对电子的运动做了适当的数学处理，提出了二阶偏微分的的着名的薛定谔方程式。这个方程式的解，如果用三维坐标以图形表示的话档厅宏，就是电子云。请参考《无机化伏敏学》.北师大无机教研室编·1981年版·人民教育出行册版社出版·

❸ 高中化学 对核外电子运动状态描述有哪几种 哪种最详细

粘过来的，仅供参考，希望可以帮到你！

一、波函数和原子轨道
1.波动方程
描述宏观物体运动状态的状态方程F=ma，即牛顿第二定律。那么对微观粒子的运动，能不能也有个状态方程呢？1926年，奥地利物理学家薛定谔根据德布罗依预言，提出了描述微观粒子运动状态的波动方程，称为薛定谔方程其基本形式是：

这是个高等数学中的二阶偏微分方程，式中x、y、z为粒子在空间的直角坐标，m可近似看作是电子质量，E为总能量即电子的动能和势能之和，V是势能即核与电子的吸引能，ψ为方程的解（ψ是希腊字母，读做普赛[Psi]）。
薛定谔方程是用来描述质量为m的微观粒子，在势能为V的势场中运动，其运动状态和能量关系的定态方程。因为薛定谔方程的每一合理的解ψ，都表示该粒子运动的某一稳定状态，与这个解相应的常数E，就是粒子处于这个稳定状态的能量。由于有很多解裂纤，说明具有多种运动状态。对于一定体系，能量最低的状态称为基态，能量较高的状态称为激发态。粒子由一个状态跃迁到另一状态，能量的改变量是一定的，不能取任意的数值，即能量是量子化的由于薛定谔方程是高等数学中一个微分方程，与初等数学中方程不同，它的解ψ不是一些数而是些函数。它是波的振幅与坐标的函数，因此称作波函数。
2.波函数（ψ）
如上所述，波函数ψ就是薛定谔方程的解，是描述核外电子空间运动状态的数学函数式。如同一般函数式有常量和变量一样，它包含三个常量和三个变量，它的一般形式为

式中n、l、m为三个常量，x、y、z为三个变量。
电子在核外运动，有一系列空间运动状态。每一特定状态就有一个相应的波函数ψ和相应的能量E。如有1s、2s、2p、3d、4f……等等核外空间状态，就有ψ1s、ψ2s、ψ2p、ψ3d、ψ4f……和E1s、E2s、E2p、E3d、E4f……与其相对应。或者说一个确定的波函数ψ就代表着核外电子的一个空间运动状态，电子处于这个空间状态运动时就具有确定的能量和其它一些相应的物理量。
[思考题]波函数是什么，它有明确的物理意义吗？
3.波函数的图象
人们通常用几何图形来形象地描述抽象的函数式，这就是函数的图象。大家熟知的y=ax+b的图象就是一条直线。而且由数学知识还知道，一变量函数的几何图形是线，必须用二维坐标的平面图才能表示出来[图2－25，（1）]；二变量函数的几何图形是面，必须用三维坐标的立体图才能表示出来[图2－25，（2）]；以此推断，三变量函肆改仿数的几何图形是立体的必须用四维坐标的办法，才能表示出来，这是十分困难的，所以多变量函数的图象表示是很复杂的。


波函数ψ既是函数，也可用图象来形象描述。但它是个三变量函数，其完整的图象是很难直接表示出来的。进一步研究，对于氢原子单电子体系。可采取数学上的坐标变换和变量分离的办法，把一般的波函数变成下列形式：
ψn、l、m（x、y、z）=ψn、l、m（r、θ、φ）=Rn、l（r）Yl、歼亩m（θ、φ）
这样，直角坐标中变量x、y、z变换为球坐标中变量r、θ、φ，并且整个波函数ψ分成为函数Rn、l（r）和Yl、m（θ、φ）两部分。Rn、l（r）这个函数的变量r是空间粒子到原点（核）的距离，是与径向有关的，因此称为径向函数或径向部分。Yl、m（θ、φ）这个函数的变量θ和φ是空间粒子与原点连线和z轴的夹角及其在xy面上投影与原点的连线和y轴的夹角（图2－26），都是与角度有关的，所以称为角度函数或角度部分。

表2-9列出若干氢原子波函数及其径向部分和角度部分角度部分图示

角度函数Yl、m（θ、φ）是二变量函数，其值是随θ和φ的变化而改变，它的几何图形是面，可用三维坐标来表示。
所有s态波函数的角度部分都和1s态相同

它是一个与角度（θ、φ）无关的常数，所以它们的角度分布图是一个

又如所有的pz态波函数的角度部分都为

Ypz和Ys不同，随θ角的大小而改变。不同θ值时的Ypz值（也可以不考虑Ypz值中的常数部分，仅取cosθ值）如下：

从原点出发引出相当于各θ角的直线，在各直线上分别截取相当于Ypz=（或cosθ值）数值的线段，联接这些线段的端点，便得到图中的曲线[图2－27，（1）]。因为相当于同一θ角的各个方向是以OZ轴为轴的锥面[图2－27，（2）]，所以须将上述曲线绕OZ轴旋转一圈，便得到上下两个封闭的立体曲面[图2－27，（3）]，这就是pz态波函数的角度部分图示。


波函数角度部分图示又称为原子轨道的角度分布图，它可理解为在距核r处的同一球面上，各点的波函数数值的相对大小。反映了波函数数值在同一球面上，不同角度，不同方向上的分布情况。如上面绘制的pz波函数的角度部分图示的曲面好似两个对顶的“球壳”。曲面上一叶的波函数数值为正，下一叶为负。
[思考题]波函数角度部分图示中的正、负号，表示的是正电荷和负电荷，对吗？为什么？
s、p、d态的波函数角度部分图示（平面图）如图2－28所示。
波函数的角度部分图示的形状与常量n无关。例如，1s、2s、3s或ns其角度部分图示的都是球形。各p态、d态和f态也是如此，各具有相同的形状，所以在这种图中常不写状态前n的数值。在化学键的形成中常用到波函数的角度部分图示。
[思考题]由波函数角度部分图示能否说s态的电子在核外空间运动是个圆，而p态电子是走8字形呢，为什么？
（2）径向部分图示
径向函数Rn，l（r）是一个变量的函数，其值是随r的变化而改变。它的几何图形是线，可用二维坐标来表示，即R（r）值与r的对画图。
图2-29给出了一些常用的氢原子波函数径向部分图示。
波函数径向部分图示，可理解为在任意指定方向上，距核为r处的某点波函数数值的相对大小。反映的是波函数相对数值在距核不同r处的分布情况，它是与常量n、l都有关。如图所示，1s态波函数的径向部分图示只为正值，而且离核越近正值越大。但其它s态的径向函数R（r）数值随r的不同也可为负值，如3s态，R（r）随r的增大由正值逐渐减小变为负值，后来又转为正值。
波函数图象上有正、负值，这是因为波函数是粒子波动性的反映，波函数在空间具有起伏性，可以为正值，可以为负值，也可以为零。波函数图象上改变正负号的点或面（即波函数数值为零），称为波函数的节点或节面。另外波具有可叠加性，波函数也具有可叠加性，其图象也可以叠加。

[思考题]波函数的图象是不是就是核外电子运动的图形，为什么？
4.原子轨道
电子在原子核外空间运动，它并不象行星绕太阳那样有一定的运行轨道。它的行为遵循量子力学的规律，它的运动状态可用波函数ψ来描述，习惯上仍称波函数ψ为“原子轨道”（或更正确称原子轨道函数或简称原子轨函）。而实际上并没有经典力学中那种“轨道”的含义，所谓原子轨道只不过是代表原子中电子空间运动状态的一个波函数，所以说原子轨道是波函数的同义语。
波函数或原子轨道的概念是结构化学讨论问题的一个基础概念，究竟怎样来理解波函数的物理意义呢？
二、几率密度和电子云
从理论上可以由薛定谔方程的解波函数来描述核外电子空间运动状态，那么波函数如何来描述核外电子空间运动状态呢？这是与电子在核外空间出现的几率密度有关的，是与微观粒子运动规律上的统计性相联系的。
1.微观粒子运动规律上的统计性
一个电子在核外极微小的空间内作非常高速的运动，它的一个稳定状态一定是千万次瞬间变化的结果。虽然它具有波动性，不可能同时准确测定它的位置和动量。但是可从千万次瞬间变化中，由统计学上的方法，用电子在核外空间出现机会的多少作几率性的判断。这也反映出微观粒子运动规律上具有统计性。
（1）日常的统计现象
机会在自然界的事物中起着很重要的作用，大量多次的事件中总包含着统计性。日常中的统计现象是很多的，比如射击打靶，运动员的命中率就遵循统计规律。虽然无法事先确定每次打中靶的具体位置，但大量射击的结果就能得出一定的规律性。比如打一千次命中十环若是五百次，那么命中十环的机会就是百分之五十；如果命中九环的是二百五十次，那么中九环的机会就是百分之二十五；如果脱靶两次，那脱靶的机会就是百分之零点二。这种“机会”的百分数（或小数）统计学上就称为几率（概率），这是大量多次行为的结果，是个统计的数字，重复次数越多，越准确。分析一下射击后的靶图（图2－30），这是张围绕中心分布的斑斑点点的图象。图中心的洞眼最密，外围的洞眼依次变稀，可以说中心的几率密度最大，外围的几率密度依次变小。这是个平面图，单位面积的几率就是几率密度。对三维空间而言，几率密度就是指空间某处单位体积中出现的几率。要注意几率与几率密度虽都是统计学上的概念，但两者是不同的，几率是指机会的多少或大小，是个百分数或小数，是没有单位（或量纲）的。而几率密度则是单位体积内的几率，有个密度的概念在里面，是有单位（或量纲）的。

核外电子的运动也具有这种统计性，下面就用统计的方法来分析电子衍射图。
（2）电子衍射图的统计分析
电子衍射图是用较强的电子流通过金属箔（作光栅），在极短的时间内得到的图片。如果设想电子流的强度小到电子是一个一个地发射出去的，在感光底片的屏上就会出现一个、一个被感光了的斑点，显示出电子的微粒性。由于电子运动具有二象性，不可能准确地知道电子在屏上的落点及中间的途径。但屏上总会有个斑点，而且每个斑点总不都重合在一起的[图2－31，（1）]。随着时间的延长，衍射斑点的数目逐渐增多，这些斑点在底片上的分布就显示出衍射图样来。只要时间足够长，得到衍射花样与强电子流极短时间得到的一样[图2-31，（2）]。由此可见，电子衍射花环的出现并不是不可思议的，它只不过是一个电子多次运动的统计性结果或是多个电子运动统计性的结果。所观察到的现象，实际是一种统计性规律的反映。因此，德国玻恩（Born，M.）认为，电子的波动性是许多相互独立的、条件相同的电子运动的统计结果，是和电子运动的统计性规律联系在一起的。就大量电子的行为而言，衍射强度（即波的强度）大的地方，电子出现的数目多；衍射强度小的地方，电子出现的数目就少。就一个电子行为而言，可以认为是一个电子重复进行千万次相同的实验，也一定是在衍射强度大的地方出现的机会多，即几率密度大；在衍射强度小的地方出现的机会少，即几率密度小。因此，电子的衍射波在空间某点的强度是和电子出现的几率密度成正比。实验所揭示的电子波动性是大量电子运动或是一个电子进行大量多次相同实验的统计结果。电子波实质是“几率波”，波的强度反映电子出现几率密度的大小。同样，原子核外电子运动的情况也是如此，进一步分析可得如下的关系：

∵衍射强度∝粒子密度ρ（或几率密度）
而波动力学指出：衍射强度∝|振幅|2，波函数ψ正是电子波的振幅与位置坐标的函数，也即ψ就代表着电子波的振幅。
∴衍射强度∝|ψ|2
对比一下，就可得出：核外电子出现的几率密度∝|ψ|2

这样电子在核外空间某点的几率密度就可以用相应的波函数在该点所取值的绝对值平方来表示。由此也可看出，ψ是表示核外电子空间运动状态的函数；而|ψ|2则表示处于该态电子在核外空间出现的几率密度。
[思考题]核外电子的波动性真的就象横波、驻波那样吗？
2.几率密度分布的形象化表示——电子云
（1）电子云概念
波函数绝对值平方|ψ|2代表电子在核外空间各点的几率密度。因而可用小黑点的疏密程度来表示空间各点的几率密度大小，|ψ|2大的地方，黑点较密；|ψ|2小的地方，黑点较疏。以基态氢原子为例，将1s波函数平方即可求得空间各点|ψ|2的数值。

再根据|ψ1s|2的数值，按黑点的疏密程度可画出氢原子1s态的几率密度分布图形如图2－34所示。
[思考题]上述氢原子基态几率密度分布图只是一个电子运动的反映，为什么？
由上图可看出，氢原子的电子并不是在固定轨道上运动，而是在核外一个较大的空间都可以找到。而且在空间不同地点找到电子的机会并不一样，是不均匀分布的。单位体积内找到电子的机会随离核距离r增大而减小。换句话说，核附近单位体积内找到电子的机会就多如图2－32中1，反之离核越远机会就越少如图2－32中2。

但是考查不同的同心球壳（即离核不同r的球壳）中的几率总数时，发现核附近几率密度虽大，但总几率并不是最大。对氢原子来说，原子半径为52.9（pm）的球壳几率最大。
这一点可这样来理解：假定考查电子离核距离为r1、r2、r3三个单位球壳内的总几率。
若已知： r1 r2（r2=2r1） r3（r3=3r1）
各球壳几率密度ρ 0.5 0.3 0.1
∵几率=几率密度×体积，而球壳体积=4πr2×厚度，单位球壳即厚度为1的球壳。
∴各球壳总几率∴总几率还是r2处单位球壳内最大。核附近几率密度虽最大，但因其体积小，二者乘积即总几率并不最大。
对氢原子基态，从几率密度看，由核向外是越来越少，但从球壳总几率看，在距核52.9皮米单位球壳最大。要注意的是上图中黑点数目，对一个氢原子来说并不代表电子的数目，而是代表一个电子在空间各点出现的几率大小，是一个电子运动规律上统计性的反映。
由上可看出，按几率密度的分布，电子仿佛是分布在核的周围空间，就如同这些黑点似的，象笼罩在核外的云雾一样。因而常常形象地将电子在核外空间的几率密度分布，即|ψ|2在空间的分布图称为电子云。但这并不是说电子真的象云那样分散，不再是一个粒子，只是对电子运动具有统计性的一种形象地说法。所以电子云就是电子在核外空间出现的几率密度分布的形象化描述法。
电子不同的空间运动状态，就有不同的ψ，也就有不同的几率密度分布。而其形象化的描述就是电子云，因此也就有不同形状的电子云。那么不同形状的电子云是如何得出？波函数ψ是个函数，同样|ψ|2仍是个函数。与波函数的图象一样，|ψ|2也有图象，也即电子云的图形。
[思考题]电子云就是高速运动着的电子所分散成的云，对吗，为什么？
（2）电子云的角度分布、径向分布与几率径向分布
|Y（θ、φ）|2为电子云角度分布函数。它可以理解为在距核r处的同一球面上、各点的几率密度的相对大小。反映的是几率密度在同一球面上，不同角度，不同方向上的分布情况，它与常量n无关。由|Y（θ、φ）|2－θ、φ作图，可得到电子云角度分布图。氢原子的s、p、d态的电子云角度分布如图2－33所示。
[思考题]将图2－28与图2－33对比，电子云角度分布图要“瘦”些，而且各曲面取值都是正值，这是为什么？
|R（r）|2为电子云径向分布函数，它表示在任意指定方向上，距核为r处的某点电子出现的几率即几率密度。反映的是几率密度在距核不同r处的分布情况，它与常量n与l有关。
由|R（r）|2－r作图，可得到电子云径向分布图。氢原子的1s、2s、3s和2p、3p、3d的电子云径向分布如图2－34所示。
前面谈到，电子离核越近，几率密度越大。但从几率来看，并不一定是离核越近的越大，而且不同态的情况也不一样。由于距核r处单位球壳中出现的几率为4πr2dr×几率密度，也即4πr2dr|R（r）|2，就令D（r）＝4πr2|R（r）|2为几率的径向分布函数。它反映的则是距核半径为r处的球面附近、单位厚度整个球壳内电子出现的几率，将D（r）－r作图，就得到几率径向分布图。
图2-34（2）是氢原子1s态电子的几率径向分布图。图中极大值正好在玻尔半径（r=a0=52.9pm）处。它表明在半径为52.9皮米附近的单位球壳内电子出现的几率，比任何其它地方单位球壳内的大。在这个意义上，可以说玻尔轨道是量子力学处理结果的一种粗略近似。

下面是氢原子一些不同态的几率径向分布图：

由图可看出，都有个几率最大的主峰，而且常量n值越大，主峰离核越远。这也说明核外电子虽无固定轨道，但几率分布是远近不同的，按出现几率大小，电子云是可以有不同密度的集中区域。此外2s、3s……主峰外还有小峰，说明这些态电子也有机会渗透到核附近。所以按核外电子出现几率，电子云既是可分层的，又是可相互渗透的。
电子云的角度分布图表示了电子在核外空间不同角度出现的几率密度大小，从角度侧面反映了电子几率密度分布的方向性。电子云的径向分布图反映的是几率密度在距核不同处的分布情况。而几率的径向分布图则表示电子在核外空间球壳内出现的几率随半径r变化的情况，从而反映了核外电子几率分布的层次及穿透性，常用来讨论多电子原子的能量效应（屏蔽和钻穿效应）。
（3）电子云分布图（黑点图）
上面从角度和径向两个侧面分析了几率密度即电子云的分布，而几率密度在空间的实际分布则是由上述两方面联合决定的。几率密度的空间分布，亦即是电子云分布图（黑点图）。它可由相应的电子云角度分布图和径向分布图用投影的方法得到。这种图也称作电子云的“实在图象”或电子云总体分布图氢原子的几种电子云分布图如图2－37所示。

由图可见1s和电子云的分布图虽都是球形对称的，但2s电子云有两个密度集中的区域。对2pz电子来说，电子云分布图与其电子云角度分布图还有些相似，但3pz的电子云分布图和其角度分布图则相差甚远了。这是因为电子云分布图，除了受角度分布影响外，还要反映径向分布的特点，3pz电子云径向分布图有两个峰，故使其电子云分布图出现了两个密度集中的区域。
（4）电子云的等密度面和界面图
电子在空间的分布并没有明确的边界，在r值较大，离核很远的地方电子出现的几率并不为零。但实际上在离核几百皮米以外，电子出现的几率已很小

了。为了表示电子出现的主要区域分布，可将几率密度（|ψ|2值）相同的各点联成一个曲面，构成等密度面。等密度面图可清晰地表现几率密度变化的层次。下图是2p、3p电子云的等密度面图，图中每一条封闭曲线应理解为空间的一个封闭曲面，所标的数字为几率密度的相对大小。

若从等密度面图中选出某一等密度面，电子在此面内出现的几率很大（如95％），而在此面外出现的几率很小，则可用此等密度面来表示电子云的“形状”（或轮廓），叫做界面图。图2—39是几种电子云的界面图。
[思考题]对于2p电子，电子云界面图中有节面，其几率密度为零，那么电子如何从节面下边通过节面运动到节面上边去的呢？
波函数与电子云可以有多种函数图形来表示它们的分布特征，要注意各种图形的得出并应根据函数的内容来理解，不同图示的不同含义。上面介绍的只是一般常用的几种，要求重点掌握波函数的角度部分图示与电子云几率的径向分布图。

三、波函数和电子云的区别和联系
波函数和电子云都是重要的基础概念，它们既是不同的概念，但又是有密切的联系。在物理意义上，波函数是描写核外电子空间运动状态的数学函数式，而电子云则是电子在核外空间出现的几率密度分布的形象化描述。从它们的角度部分的图形看，形状相似但略有不同，电子云的角度分布图比相应波函数的角度部分图示要“瘦”点。而且波函数的角度部分图示有正负号，而电子云的都是正值。这些就是它们的不同点。可是它们都是描述核外电子空间运动状态的，而且|ψ|2的函数图象实际就是相应的电子云的图象。

❹ 量子力学原子模型是如何描述核外电子运动状态的

一个电子的运动状态要从4个方面来进行描述，即它所处的电子层、电子亚层、电子云的伸展方向以及电子的自旋方向。在同一个原子中没有也不可罩祥能有运动状态完全相同的两个电子存在。

根据这个规则，如果两个电子在同一个轨道上，那么这两个电子的自旋一定是相反的。换句话说，只有两个自旋相反的电子能进入每个轨道。

根据泡利不相容原理，我们知道S亚层只有一个轨道，它可以包含两个自旋相反的电子。P亚层有3个轨道，可以容纳6个电子；D亚层有5个轨道，可以容纳10个电子。

在第一能层(K)中，只有1s亚能级，最多能容纳两个电子。第二层(L)包含两个子层2s和2P，它们总共能容纳8个电子。第3电枝碰子层(M层)由3s、3P和3D三个子层组成，共可容纳18个电子。第n层总共有2n ^ 2个电子。

(4)电子云模型要用什么方法描述运动扩展阅读：

电子和质子之间的吸引力库仑力使电子被束缚在原子上，被称为束缚电子。两个或两个以上的原子会交换或共享它们的束缚电子，这是化学键形成的主要原因。

当一个电子自由地从原子核中移动时，它被称为自由电子。许多自由电子一起运动的净流动称为电流。电子在许多物理现象中起着重要的作用，如电、磁或热传导。运动的电子产生磁场，并被外部磁场偏转。以加速度运动的电子发出电磁辐射。

❺ 电子云知识怎样理解

最简单直观的理解就是，玩射击。前面有一个靶，然后你用枪打靶。然后你打了很多枪，于是靶上有很多洞，但是你发现这些洞的分布是有规律的。有些地尘岁方很密集，有些地方很稀疏。你不知道你的下一枪会打在什么地方，你也不知道你的子弹是怎么出现在那个地方的，但是你却知道它出现在那个地方了。
这就相当于电子云了。电子云就是你派早睁打了无数枪之后出来的图像。
仅睁历供参考

❻ 原子核外电子的运动状态用什么来描述

描述核外电子运动状态用以下的四个方面来描述：

(1)、电子层；

(2)、电子亚层和电子云的形状；

(3)、电子云的伸展方向；

(4)、电子的自旋，现在看来应与量子力学四个量子数相对应。

❼ 核外电子的运动有什么特点，如何形象的表示

1、核外电子质量小，运动空间小，运动速率大。
2、无确定的轨道，无法描述其运闹羡动轨迹。
3、无法计算电子在某一刻所在的位置，只能指出其在核外空间某处出现的机会的多少。核外电子运动状态的描述1、电子云：描述核外电子运动特征的图象。
2、电子云中的小黑脊穗点：
并不是表示原子核外的一个电子,而是表樱弯卜示电子在此空间出现的机率。
3、电子云密度大的地方说明电子出现的机会多，而电子云密度小的地方说明电子出现的机会少。

❽ 请具体解释下电子云模型

电子云是近代对电子用统计的方法，在核外空间分布方式的形象描绘，它的区别在于行星轨道式模型。电子有波粒二象性，它不像宏观物体的运动那样有确定的轨道，因此画不出它的运乱凳动轨迹。我们不能预言它在某一时刻究竟出现在核外空间的哪个地方，只能知道它在某处出现的机会有多少。为此，就以单位体积内电子出现几率，即几率密度大小，用小白点的疏密来表示。小白点密处表示电子出现的几率密度大，小白点疏处几率密度小，看上去好像一片带负电的云隐陪禅状物笼罩在原子核周围，因此叫电子云。这是量子灶尘方法描述原子结构的方法，这是根据一个叫做薛定谔的物理学家的波动方程（量子物理非常重要的方程）的解在三维坐标系的图形表示

❾ 现代科学家根据微观世界的波粒二象性规律,提出用量子力学的方法 描述核外电子运动

具有波性的微观粒子,如电子,不再服从经典力学的规律,而遵循测不准关系,即其某一时刻的位置与动量,是不能同时准确给出的.对粒子的位置进行尘掘一次精确测量,会影响到粒子动量的精确性,位置测量的越精确,它的动量就会越不精确,反之亦然.所以只能给出一定的空间,描述电子有较大可能出现的区域.这就是“电子云山滚模型”.电子云模型中的电子在原子核外很小的空间内做高速运动,其运行没有固定的规律,分层排布.不同能层、能级的电子云,其轨道大小、形状不同,但都是立体的,只能表示电子出现几率较大的核外范围（而不是早期理论的绕核圆周运动）.如s能级电子轨道模型是球形,p是三维直角坐标系上的三组哑铃型.学到相关的逗兄余内容,以后就会详细了解的.我们看到的分子级别显微图,其组成原子都是球体,也是最外层电子高速运动的缘故（个人猜想）.这道题可以视为“学科间综合题”,波粒二象性是物理知识,你描述核外电子运动可以参考化学中的电子云模型,新课标教材的话,应该是《物质结构与性质》中的内容.同学,最后善意提醒：您把这个问题放在外国文学的分类下,不大容易得答案啊.

❿ 原子核外电子的运动状态用什么来描述

用四个量子数来描述：1.主量者粗子数(即能层或称电子层)
2.角量子数(即能级或称电子亚层)
3.磁清唤量子数(即首正镇电子云伸展方向)
4.自旋量子数