传热过程的计算方法

㈠ 传热系数的计算公式是什么

传热系数是一个过程量，其大小取决于壁面两侧流体的物性、流速，固体表面的形状、材料的导热 系数等因素。在建筑物热损失计算中，是表征外围护结构总传热性能的参数，其值取决于围护结构所采用的材料、构造及其两侧的环境因素。

传热系数以往称总传热系数。国家现行标准规范统一定名为传热系数。传热系数K值，是指在稳定传热条件下，围护结构两侧空气温差为1度（K，℃），1小时内通过1平方米面积传递的热量，单位是瓦/平方米·度（W/㎡·K，此处K可用℃代替）。

(1)传热过程的计算方法扩展阅读

传热现象将传导、对流和辐射3种基本方式一并考虑。传热系数其值是当两边流体间的温度差为1℃时，在单位时间(1小时)内，每单位壁面(1m2)所通过的热量(kJ)，单位为kJ／(m2．h·K)。

传热系数愈大，传热效率愈高。导热系数：在稳态条件下，1m厚的物体，两侧表面温差为1℃，1h内通过1m2面积传递的热量；

传热系数：在稳态条件下，围护结构两侧空气温差为1℃（1K），1h内通过1m2面积传递的热量；K值只有经试验确定，试验方法上有计算公式热流系数应该就是两侧温差为1K单位时间内通过的热量。

㈡ 物体在热传递过程中放热的计算公式是什么吸热的计算公式是什么

物体在热传递过程中放热的计算公式Q=cm(T初-T末）；
物体在热传递过程中吸热的计算公式Q=cm(T末-T初）；
Q代表热量 C代表比热容 M代表质量。

热传递的理解：
1、热传递，是改变内能的一种方式，是热从温度高的物体传到温度低的物体，或者从物体的高温部分传到低温部分的过程，也是改变物体内能的方式。
2、热传递是自然界普遍存在的一种自然现象。只要物体之间或同一物体的不同部分之间存在温度差，就会有热传递现象发生，并且将一直继续到温度相同的时候为止。
3、发生热传递的唯一条件是存在温度差，与物体的状态，物体间是否接触都无关。
4、热传递的结果是温差消失，即发生热传递的物体间或物体的不同部分达到相同的温度。

㈢ 物体的传热方式有几种如何计算热量

这一类问题最简便的方法是应用热阻的串联的概念。对于该问题的传热过程，由四个热阻串联组成，分别为内墙对流热阻，内墙导热热阻，外墙导热热阻和外墙对流热阻，而传热系数，热阻，温差，传热量间的关系为：k=1/r,q=温差/r或q=k*温差。因此
传热系数k=1/(1/8.7+0.02/0.87+0.49/0.81+1/23)=1.35w/(m2•℃）单位面积传热量
q=k*t=1.35*（20-（-25））=60.74w/m2

㈣ 传热学有哪些基本公式

Nu = 2+0.6(Re^1/2)(Pr^1/3) 。F=Q/kK*△tm F 是换热器的有效换热面积。Q 是总的换热量。k 是污垢系数一般取0.8-0.9K。是传热系数。△tm 是对数平均温差。

传热学三种传热方式可以分开学。传热学相较于理论力学，工程热力学，流体力学而言还是比较简单的，一般大学生掌握了高等数学完全可以自学的。

学习传热学必须有耐心，了解几种换热方式和常见的几个常数公式（努谢尔特数、格拉晓夫数、伯努利常数，傅里叶常数，而且常常推导下几个常用常数公式间的关系，你会惊奇地发现他们其实不少是远亲的），其实解决传热学问题绝大多数都是在和导热系数较劲，有时候是直接涉及。

(4)传热过程的计算方法扩展阅读：

在热对流方面，英国科学家牛顿于1701年在估算烧红铁棒的温度时，提出了被后人称为牛顿冷却定律的数学表达式，不过它并没有揭示出对流换热的机理。

传热学作为学科形成于19世纪。

1804年，法国物理学家毕奥在热传导方面得出的平壁导热实验结果是导热定律的最早表述。稍后，法国的傅里叶运用数理方法，更准确地把它表述为后来称为傅里叶定律的微分形式。

1860年，基尔霍夫通过人造空腔模拟绝对黑体，论证了在相同温度下以黑体的辐射率(黑度)为最大，并指出物体的辐射率与同温度下该物体的吸收率相等，被后人称为基尔霍夫定律。

㈤ 热传递计算

热传递速率下面的公式表示
q＝-λa(dt/dx)
λ为导热系数
a为传热面积
t为温度
x为在导热面上的坐标
q是沿x方向传递的热流密度（用单位时间的导热量）
dt/dx是物体沿x方向的温度变化率（与温度差成正比，与长度成反比）
-表示热量传递方向与温度变化率方向相反
（这是热力学中的傅立叶定律）λa(dt/dx)
由此可以看出，热传递的速率与传递物体的长度成反比、横截面积成正比、与温度差成正比。
如果被加热水箱起始温度为t1（不知道），终止温度是t2（190度），假设两个恒温热源与被加热水箱之间的传热物体相同，而温度差不同，就是而且温差开始大，随着过程的进行逐渐减小，因此加热时间的计算比较复杂，要用高等数学进行计算。
但可以看出，被加热水箱起始温度为t1不同得到的结果不同。

㈥ 传热平均温差的计算

传热平均温度差Δtm的计算： 传热过程的数学描述——热量衡算微分式
以并流情况为例，并作如下假设：（1）冷热流体的质量流量G1，G2以及比热容Cp1，Cp2是常数；（2）传热系数是常数；（3）换热器无散热损失；（4）换热面沿流动方向的导热量可以忽略不计。

在前面假设的基础上，并已知冷热流体的进出口温度，现在来看图中微元换热面dA一段的传热。温差为：

在固体微元面dA内，两种流体的换热量为：

对于热流体和冷流体：


可见，温差随换热面呈指数变化，则沿整个换热面对平均温差为：
其他过程和公式与并流是完全一样的，因此，最终仍然可以得到：

平均温差是换热器两端温差的对数平均值，称对数平均温差。并流逆流平均温差计算式相同，两端温差的计算方法不同。
并流：

逆流：

或者将对数平均温差写成如下统一形式（顺流和逆流都适用）：
平均温差的另一种更为简单的形式是算术平均温差，即
算术平均温差相当于温度呈直线变化的情况，因此，总是大于相同进出口温度下的对数平均温差，当Δtmax/Δtmin≤2时，两者的差别小于4%；当Δtmax/Δtmin≤1.7时，两者的差别小于2.3%。 其他复杂布置时换热器平均温差的计算
对纯逆流（逆流的平均温差最大）的对数平均温差进行修正以获得其他情况下的平均温差。
是给定的冷热流体的进出口温度布置成逆流时的LMTD，ψ是小于1的修正系数。