水力学三点法四点法具体计算方法

㈠ 什么是流体力学流体力学的研究方法

流体力学是在人类同自然界作斗争和在生产实践中逐步发展起来的。那么你对流体力学了解多少呢?以下是由我整理关于什么是流体力学的内容，希望大家喜欢!

流体力学的理论基础

将粘性考虑在内的流体运动方程则是法国C.-L.-M.-H. 纳维于1821年和英国G. G. 斯托克斯于1845年分别建立的，后得名为纳维-斯托克斯方程，它是流体动力学的理论基础。

由于纳维-斯托克斯方程是一组非线性的偏微分方程，用分析方法来研究流体运动遇到很大困难。为了简化方程，学者们采取了流体为不可压缩和无粘性的假设，却得到违背事实的达朗伯佯谬——物体在流体中运动时的阻力等于零。因此，到19世纪末，虽然用分析法的流体动力学取得很大进展，但不易起到促进生产的作用。

与流体动力学平行发展的是水力学(见液体动力学)。这是为了满足生产和工程上的需要，从大量实验中总结出一些经验公式来表达流动参量之间关系的经验科学。

使上述两种途径得到统一的是边界层理论。它是由德国L. 普朗特在1904年创立的。普朗特学派从1904年到1921年逐步将N-S方程作了简化，从推理、数学论证和实验测量等各个角度，建立了边界层理论，能实际计算简单情形下，边界层内流动状态和流体同固体间的粘性力。同时普朗克又提出了许多新概念，并广泛地应用到飞机和汽轮机的设计中去。这一理论既明确了理想流体的适用范围，又能计算物体运动时遇到的摩擦阻力。使上述两种情况得到了统一。

流体力学的研究方法

可以分为现场观测、实验室模拟、理论分析、数值计算四个方面：

现场观测

对自然界固有的流动现象或已有工程的全尺寸流动现象，利用各种仪器进行系统观测，从而总结出流体运动的规律并借以预测流动现象的演变。过去对天气的观测和预报，基本上就是这样进行的。但现场流动现象的发生不能控制，发生条件几乎不可能完全重复出现，影响到对流动现象和规律的研究;现场观测还要花费大量物力、财力和人力。因此，人们建立实验室，使这些现象能在可以控制的条件下出现，以便于观察和研究。

实验室模拟

在实验室内，流动现象可以在短得多的时间内和小得多的空间中多次重复出现，可以对多种参量进行隔离并系统地改变实验参量。在实验室内，人们也可以造成自然界很少遇到的特殊情况(如高温、高压)，可以使原来无法看到的现象显示出来。现场观测常常是对已有事物、已有工程的观测，而实验室模拟却可以对还没有出现的事物、没有发生的现象(如待设计的工程、机械等)进行观察，使之得到改进。因此，实验室模拟是研究流体力学的重要方法。但是，要使实验数据与现场观测结果相符，必须使流动相似条件(见相似律)完全得到满足。不过对缩尺模型来说，某些相似准数如雷诺数和弗劳德数不易同时满足，某些工程问题的大雷诺数也难以达到。所以在实验室中，通常是针对具体问题，尽量满足某些主要相似条件和参数，然后通过现场观测验证或校正实验结果。

理论分析

根据流体运动的普遍规律如质量守恒、动量守恒、能量守恒等，利用数学分析的手段，研究流体的运动，解释已知的现象，预测可能发生的结果。理论分析的步骤大致如下：

①建立“力学模型”

一般做法是：针对实际流体的力学问题，分析其中的各种矛盾并抓住主要方面，对问题进行简化而建立反映问题本质的“力学模型”。流体力学中最常用的基本模型有：连续介质(见连续介质假设)、牛顿流体、不可压缩流体、理想流体(见粘性流体)、平面流动等。

②建立控制方程

针对流体运动的特点，用数学语言将质量守恒、动量守恒、能量守恒等定律表达出来，从而得到连续性方程、动量方程和能量方程。此外，还要加上某些联系流动参量的关系式(例如状态方程)，或者其他方程。这些方程合在一起称为流体力学基本方程组。流体运动在空间和时间上常有一定的限制，因此，应给出边界条件和初始条件。整个流动问题的数学模式就是建立起封闭的、流动参量必须满足的方程组，并给出恰当的边界条件和初始条件。

③求解方程组

在给定的边界条件和初始条件下，利用数学方法，求方程组的解。由于这方程组是非线性的偏微分方程组，难以求得解析解，必须加以简化，这就是前面所说的建立力学模型的原因之一。力学家经过多年努力，创造出许多数学方法或技巧来解这些方程组(主要是简化了的方程组)，得到一些解析解。

④对解进行分析解释

求出方程组的解后，结合具体流动，解释这些解的物理含义和流动机理。通常还要将这些理论结果同实验结果进行比较，以确定所得解的准确程度和力学模型的适用范围。

数值计算

前面提到的采用简化模型后的方程组或封闭的流体力学基本方程组用数值方法求解。电子计算机的出现和发展，使许多原来无法用理论分析求解的复杂流体力学问题有了求得数值解的可能性。数值方法可以部分或完全代替某些实验，节省实验费用。数值计算方法最近发展很快，其重要性与日俱增。

四种研究方法之间的关系：

㈡ 描述水流运动的三大基本方程

流体力学三大方程是什么？适用条件是什么？
最佳答案
一、流体力学之流体动力学三大方程分别指：
1、连续性方程——依据质量守恒定律推导得出。
2、能量方程（又称伯努利方程）——依据能量守恒定律推导得出。
3、动量方程——依据动量守恒定律（牛顿第二定律）推导得出的。
二、适用条件：
流体力学是连续介质力学的一门分支，是研究流体(包含气体，液体以及等离子态)现象以及相关力学行为的科学纳维-斯托克斯方程基于牛顿第二定律，表示流体运动与作用于流体上的力的相互关系。纳维-斯托克斯方程是非线性微分方程。
其中包含流体的运动速度，压强，密度，粘度，温度等变量，而这些都是空间位置和时间的函数。一般来说，对于一般的流体运动学问题。
需要同时将纳维-斯托克斯方程结合质量守恒、能量守恒，热力学方程以及介质的材料性质，一同求解。由于其复杂性，通常只有通过给定边界条件下，通过计算机数值计算的方式才可以求解。



(2)水力学三点法四点法具体计算方法扩展阅读：
流体力学的发展历程：
流体力学是在人类同自然界作斗争和在生产实践中逐步发展起来的。中国有大禹治水疏通江河的传说。秦朝李冰父子（公元前3世纪）领导劳动人民修建了都江堰，至今还在发挥作用。大约与此同时，罗马人建成了大规模的供水管道系统。
对流体力学学科的形成作出贡献的首先是古希腊的阿基米德。他建立了包括物体浮力定理和浮体稳定性在内的液体平衡理论，奠定了流体静力学的基础。此后千余年间，流体力学没有重大发展。
15世纪意大利达·芬奇的着作才谈到水波、管流、水力机械、鸟的飞翔原理等问题。
17世纪，帕斯卡阐明了静止流体中压力的概念。但流体力学尤其是流体动力学作为一门严密的科学，却是随着经典力学建立了速度、加速度，力、流场等概念，以及质量、动量、能量三个守恒定律的奠定之后才逐步形成的。
参考资料来源：网络-流体动力学基本

㈢ 如何计算水头损失和管内流量

1管道沿程水头损失的计算
1.1计算的依据计算管道的沿程水头损失一般用如下公式:hf=f
式中hf-沿程水头损失(m)L-管道长(m) Q-流量(m3/h)
D-管道内径(mm)f-阻力系数 m-流量指数b-管径指数
对于不同的管材f、m、b系数不同,可从下表中选用:
根据不同的管材将表中的参数代入公式中即可计算管道的沿程水头损失。
1.2用Excel计算的方法用上面的公式手工计算十分麻烦,并且计算速度慢,如果进行大量的计算会给技术人员造成一定的工作量,为此如果用Excel计算,就十分容易且不易出错。在Excel电子表格中输入的公式及数据如下:
将A1-M1单元格合并,输入“管道沿程水头损失计算表(硬塑料管)”
A2=“日期” B2=“工程名称”
C2=f D2=m
E2=bF2=L(m)
G2=D(mm) H2=Q(m3/h)
I2=hf(m)J2=“流速V(m/s)”
A3=填入日期 B3=填入工程名称
C3=94 800D3=1.77
E3=4.77F3=管道长度(m)
G3=管道内径(mm)H3=流量(m3/h)
I3=C3*F3*H3^D3/G3^E3
J3=4 000 000*H3/(3 600*G3^2*3.14)
将以上数据填好后,自动计算结果,如果继续计算,将f、m、b三项下拉,重新修改数据即可,计算十分快捷方便。用同样的方法建立其他管材的工作表格,将不同的f、m、b填入即可。管道的局部水头损失一般按沿程水头损失的10%估算。

㈣ 水力学的主要理论

水动力学的数理分析首先是根据问题的客观条件和生产任务或理论要求，对所研究的液体建立力学模型，提出假设，使分析简化。最常用的力学模型有连续介质模型，将由分子组成、分子之间有空隙的的非连续液体看作分子紧密相依没有空隙的连续介质；不可压缩流体模型，将受压收缩、受热膨胀、有弹性的液体，看作无弹性密度不变的不可压缩流体；无粘性流体模型，将流动时因粘性作用产生内摩擦力的液体，看作粘性不起作用，无内摩擦力的流体；理想液体模型，不可压缩无粘性的液体。力学模型确定后，以相适应的运动学和动力学基本方程式为工具，结合起始条件和边界条件，进行各种流动的质量平衡、动量平衡和能量平衡分析，求出所需要的各种变量。 由于水力学的基本量是长度、时间和质量，独立因次的数目为三，则用无因次方程代替有因次方程可以使变量减少三个。这在实验分析中，可大量地减少实验次数加速实验进程；在理论分析中，可以更合理地提出变量关系式。这种方法叫做理论法。
数值模拟是计算机问世以来所采用的研究方法，也是数理分析的一种补充。当研究对象过于复杂、控制方程非线性、边界条件不规则，利用现有的数学力学方法难以得出解析解时，可以建立数值模型，编制程序，通过计算机运算得出数字结果或图线。
和实验研究相比，数值模拟在边界条件和流体物理性质上有更大的灵活性和控制范围。对于必须进行实验研究的问题先进行数值模拟，可以对实验规划和布置、测试仪器的选择提供有价值的参考。这种方法叫做数值模拟法，更是为前两种，特别是第一种方法服务的一种方法，一切依赖于第一种方法。它只是第一种方法的一种工具。 总体来讲，水力学是建立在实践基础之上的一门学科，从工程意义上讲，它是一门经验学。

㈤ 流量和流速计算公式

流量和流速的方程为：流速乘以横截面积就是流量。他两个是正比例关系。

Q=Sv=常量。（S为截面面积,v为水流速度）(流体力学上长用Q=AV)，单位是立方米每秒。

流速与压力的关系是“伯努利原理”。

最为着名的推论为：等高流动时，流速大，压力就小。

丹尼尔·伯努利在1726年提出了“伯努利原理”。

这是在流体力学的连续介质理论方程建立之前，水力学所采用的基本原理，其实质是流体的机械能守恒。

即：动能+重力势能+压力势能=常数。

其最为着名的推论为：等高流动时，流速大，压力就小。

伯努利原理往往被表述为p+1/2ρv2+ρgh=C，这个式子被称为伯努利方程。

式中p为流体中某点的压强，v为流体该点的流速，ρ为流体密度，g为重力加速度，h为该点所在高度，C是一个常量。

它也可以被表述为p1+1/2ρv12+ρgh1=p2+1/2ρv22+ρgh2。

需要注意的是，由于伯努利方程是由机械能守恒推导出的，所以它仅适用于粘度可以忽略、不可被压缩的理想流体。

㈥ 水的压力是怎么计算的 给个公式 谢谢

1、以大气压强计量：一般取76cm水银柱高所产生的压强（约为10.33m水柱高）为标准大气压(atm)。工程上习惯采用10m水柱高的压强为一个工程大气压(at)。

2、以液柱高计量：常用的有汞柱高或水柱高。不同计量单位之间的变换关系为： latm=1.033at=1.013×105Pa

静水总压力计算：作用在平面上静水总压力的大小P等于该平面的面积A与其形心处的压强pc的乘积，即p=pcA=γhcA。

动水总压力计算：度量压强有不同的参考基准。以绝对真空为基准的称绝对压强，以当地大气压强为基准的称相对压强。

(6)水力学三点法四点法具体计算方法扩展阅读

一、静水压强

其特性为通过一点具有不同方位的各作用面上的压强大小彼此相等。静水压强是空间点坐标的标量函数。在重力作用下的均质静止液体中,任一点的压强为p=p0+γh。式中p0为液面压强,h为该点处于液面下的深度，γ为液体容重,γh就是从该点到液面的单位面积上的液柱重量。

静止液体内任一点相对于某一水平基准面的位置高度z与该点的压强高之和，等于同一常数。如果作用在静止液体边界上的压强有所增减，则液体内部任意点任意方向上的压强将发生同样大小的增减。这就是静水压强传递的帕斯卡定律。

二、动水压强

在运动液体内部，由于粘滞性作用，任意界面上不仅有垂直于界面的压力，还有沿着界面作用的切力。和静止液体不同，在运动液体内部过同一点而方位不同的作用面上，压强的大小彼此不等。可以证明，过同一点，沿任意三个彼此垂直的方向作用的压强大小的平均值，是与方向无关的常数。这常数就叫做该点的动水压强。

这样定义的动水压强也是空间点坐标的标量函数。在流线为平行直线的均匀流断面上动水压强分布规律与静水压强相同。在流线近似于平行线的渐变流断面上，动水压强分布近似于静压分布。在流线弯曲或不平行或既弯曲又不平行的急变流断面上，由于离心惯性力的作用，动水压强分布规律不同于静水压强。

紊流中一点的动水压强随时间作不规则的变化，一般取一段时间内压强的平均值即时均压强，以及瞬时压强与时均压强之差即脉动压强，作为研究对象（见层流和紊流）。

参考资料：网络——水压力

㈦ （一）计算方法

1.Tennant法

估计河流生态用水的常用方法是Tennant法，又称Montana法，这是一种水文学方法。该法在考虑保护鱼类、野生动物和有关环境资源的河流流量状况下，按照年平均流量的百分数推荐河流基流。Tennant方法主要用来评价河流水资源开发利用程度或作为在优先度不高的河段研究河道流量推荐值使用，或作为其他方法的一种检验。

Tennant法根据流量级别及其对生态的有利程度，将河道内生态环境需水量确定为不同的级别，从“极差”到“最大”共8个级别，并对不同级别推荐了河流生态用水流量占多年平均流量的百分比。

Tennant方法的计算过程相对简单，即只要根据多年平均流量，利用相应级别的百分比即可确定出年内不同时段的生态环境需水量，对全年求和即可求得全年的生态环境需水量。

2.Q90法

Q90法源于美国的7Q10法，7Q10法为美国考虑水质因素确定河道内生态环境需水的方法，即采用90%保证率最枯连续7 d的平均流量作为河流最小流量设计值。美国环保署（EPA）通过研究表明基于水文学的7Q10法和基于生物学的4B3法的计算结果十分接近，因而建议以此作为污染物排放对水生物长期影响效果的水质标准设计流量。此后，美国联邦政府和许多州通过立法将7Q10法作为确定河道内基流的计算方法。7Q10法在20世纪70年代传入我国并在许多大型水利工程建设的环境影响评价中得到应用。由于该标准要求比较高，鉴于我国的经济发展水平比较落后、南北方水资源情况差别较大的现状，对该法进行了修改，一般采用近10年最枯月平均流量或90%保证率最枯月平均流量。

Q90法也是一种水文学计算方法，即将90%保证率的最小月平均流量作为河道内生态环境需水流量值。其计算过程为，首先由各河段水文历史资料，在各年中找出其月平均流量最小月份的流量值，然后利用这些最小月平均流量进行频率计算，其90%保证率的流量值即可作为河道内生态环境需水流量，由此流量值即可求得全年的生态环境需水量。

3.湿周法

湿周法则是一种水力学计算方法，其主要依据是水力学研究中得到的基本认识。通常湿周随着河流流量的增大而增加，然而当湿周超过某临界值后，即使河流流量的巨幅增加也只能导致湿周的微小变化。注意到湿周临界值的这一特殊意义，我们只要保护好作为水生物栖息地的临界湿周区域，也就基本上满足了临界区域水生物栖息保护的最低需求。将河流临界湿周作为水生物栖息地质量指标估算相应河流生态需水量时，所得的流量会受到河道形状的影响。这种方法一般适用于宽浅河道。

湿周法计算的关键是要确定出流量—湿周关系，这可以先根据河道断面资料确定出水位—湿周关系，并结合水文学中的水位—流量关系即可确定出流量—湿周关系。由流量—湿周关系图，在其中找出变化曲折的临界点，将此临界点的流量值作为保持河道内生态需水的流量值，由此流量值即可求得全年的生态环境需水量。

㈧ 水力学最难学的是什么

水力学是研究以水为代表的液体的宏观机械运动规律，及其在工程技术中的应用。水力学包括水静力学和水动力学。
水静力学研究液体静止或相对静止状态下的力学规律及其应用，探讨液体内部压强分布，液体对固体接触面的压力，液体对浮体和潜体的浮力及浮体的稳定性，以解决蓄水容器，输水管渠，挡水构筑物，沉浮于水中的构筑物，如水池、水箱、水管、闸门。堤坝、船舶等的静力荷载计算问题。
水动力学研究液体运动状态下的力学规律及其应用，主要探讨管流、明渠流、堰流、孔口流、射流多孔介质渗流的流动规律，以及流速、流量、水深、压力、水工建筑物结构的计算，以解决给水排水。道路桥涵、农田排灌、水力发电、防洪除涝、河道整治及港口工程中的水力学问题。
随着经济建设的发展，水力学学科衍生了一些新的分支，以处理特定条件下的水力学问题，如以解决河流泥沙运动所导致的河床演变问题的动床水力学，以解决风浪对防护构筑物的动力作用和对近岸底砂的冲淤作用等问题的波浪理论等。
水力学作为学科而诞生始于水静力学。公元前400余年，中国墨翟在《墨经》中，已有了浮力与排液体积之间关系的设想。公元前250年，阿基米德在《论浮体》中，阐明了浮体和潜体的有效重力计算方法。1586年德国数学家斯蒂文提出水静力学方程。 十七世纪中叶，法国帕斯卡提出液压等值传递的帕斯卡原理。至此水静力学已初具雏形。
水动力学的发展是与水利工程兴建相联系的。公元前三世纪末，中国秦代修建规模巨大的都江堰、灵渠和郑国渠。汉初利用山溪水流作动力。此后在历代防洪及航运工程上积累了丰富的经验。但是液体流动的知识，在中国相当长的时间内，在欧洲直至15世纪以前，都被认为是一种技艺，而未发展为一门科学。文艺复兴期间，意大利人达·芬奇在实验水力学方面获得巨大的进展，他用悬浮砂粒在玻璃槽中观察水流现象，描述了波浪运动、管中水流和波的传播、反射和干涉。
十八世纪初叶，经典水动力学有迅速的发展.欧拉和丹尼尔第一·伯努利是这一领域中杰出的先驱者。 十八世纪末和整个十九世纪，形成了两个相互独立的研究方向：一是运用数学分析的理论流体动力学；一是依靠实验的应用水力学。开尔文、瑞利、斯托克斯、兰姆等人的工作使理论水平达到相当的高度，而谢才、达西、巴赞、弗朗西斯、曼宁等人则在应用水力学方面进行了大量的实验研究，提出了各种实用的经验公式。
十九世纪末，流体力学的发展扭转 了研究工作中的经验主义倾向，这些发展是：雷诺理论及实验研究；雷诺的因次分析；弗劳德的船舶模型实验；空气动力学的迅速发展。二十世纪初的重要突破是普朗特的边界层理论，它把无粘性理论和粘性理论在边界层概念的基础上联系起来。
二十世纪蓬勃发展的经济建设提出了越来越复杂的水力学问题：高浓度泥沙河流的治理；高水头水力发电的开发；输油干管的敷设；采油平台的建造；河流湖泊海港污染的防治等。使水力学的研究方向不断发展，从定床水力学转向动床水力学 ；从单向流动到多相流动；从牛顿流体规律到非牛顿流体规律；从流速分布到温度和污染物浓度分布；从一般水流到产生渗气、气蚀，引起振动的高速水流。以电子计算机应用为主要手段的计算水力学 也得到了相应的发展。水力学作为一门以实用为目的的学科将逐渐与流体力学合流。
水动力学的数理分析首先是根据问题的客观条件和生产任务或理论要求，对所研究的液体建立力学模型，提出假设，使分析简化。最常用的力学模型有连续介质模型，将由分子组成、分子之间有空隙的的非连续液体看作分子紧密相依没有空隙的连续介质；不可压缩流体模型，将受压收缩、受热膨胀、有弹性的液体，看作无弹性密度不变的不可压缩流体；无粘性流体模型，将流动时因粘性作用产生内摩擦力的液体，看作粘性不起作用，无内摩擦力的流体；理想液体模型，不可压缩无粘性的液体。力学模型确定后，以相适应的运动学和动力学基本方程式为工具，结合起始条件和边界条件，进行各种流动的质量平衡、动量平衡和能量平衡分析，求出所需要的各种变量。
对原型流动进行系统的观察和测定，从原始数据中寻求流动规律，是水力学研究的最可靠的方法。如果实际上不可能，或需要费用太大，则可在实验室根据力学相似原理，找出影响流动的主要作用力，选用相应的模型律，以缩小的比例尺在模型上近似地重现和原型成一定比例的流动，根据模型流动的测定，估算原型流动的状态和各种参数，是数理分析和实验分析的重要补充，它是以白金汉提出的，定理为依据，使有因次方程无因次化。
由于水力学的基本量是长度、时间和质量，独立因次的数目为 三，则用无因次方程代替有因次方程可以使变量减少三个。这在实验分析中，可大量地减少实验次数加速实验进程；在理论分析中，可以更合理地提出变量关系式。
数值模拟是计算机问世以来所采用的研究方法，也是数理分析的一种补充。当研究对象过于复杂、控制方程非线性、边界条件不规则，利用现有的数学力学方法难以得出解析解时，可以建立数值模型，编制程序，通过计算机运算得出数字结果或图线。
和实验研究相比，数值模拟在边界条件和流体物理性质上有更大的灵活性和控制范围。对于必须进行实验研究的问题先进行数值模拟，可以对实验规划和布置、测试仪器的选择提供有价值的参考。

㈨ 水力学中求静水总压力的一道简单的计算题,着急等待求解!先谢谢了

左边受压面积 A1=h1B/sin45=3*1/sin45 = 4.2426 m
形心水深 hc1=2m
压力 F1 = ρghc1A1= 1000*9.8*2*4.2426= 83155 N
右边受压面积 A2=h2B/sin45=2*1/sin45 = 2.8284m
形心水深 hc2=1m
压力 F2 = ρghc2A2= 1000*9.8*1*2.8284= 27718 N
静水总压力 F=F1-F2=83155-27718= 55437 N
设静水总压力作用点离B点距离为X，则由合力矩定理有：
FX=F1*(h1/3)/sin45-F2*(h2/3)/sin45
X=[F1*(h1/3)/sin45-F2*(h2/3)/sin45]/F=[83155*(3/3)/sin45-27718*(2/3)/sin45]/55437 = 1.65 m
静水总压力作用点位于闸门的纵向对称线上，离B点距离为1.65m.

以上是解析法。图解法可以把闸门两边的压强分布图（均是三角形分布）合成，因方向相反，相抵消后剩下的压强分布图是一个梯形，以这个梯形为截面积，以宽度B=1m四棱柱的体积就是静水总压力。至于作用点，压强分布图可看成由一个矩形和三角形合成，仍可用由合力矩定理求静水总压力的作用点位置。（略）

㈩ 如何计算管道的压力降

根据水力学原理，有达西公式和列宾宗公式都是计算沿程水力摩阻的，局部水利摩阻可以查水利摩阻系数表，然后乘以速度的平方再除以2g。

管道压力降计算有那些方法,不同的流体状态，其计算方法是不同的。

不可压缩流体（如液体）的压力降计算方法主要为阻力系数和当量长度法；可压缩流体（如气体）的压力降计算方法和二相流流体（汽-液、气-固、液-固）的压力降计算方法较为复杂。具体的计算方法，您可以参看《HG/T 20570.7-95 管道压力降计算》。

(10)水力学三点法四点法具体计算方法扩展阅读：

按压力分：

1、低压管道工程压力＜1.6MPa；

2、中压管道工程压力1.6-6.4MPa；

3、高压管道工程压力6.4-10MPa；

4、超高压管道工程压力10-20MPa。

① GB5044分为四级（与99容规相同）：极度危害（1级）＜0.1mg/m3；高度危害（2级）0.1～1mg/m3；中度危害（3级）1.0～10mg/m3；轻度危害（4级）＞10mg/m3。

② GB5016标准对可燃气体火灾危险性分甲、乙两类，甲类气体为可燃气体与空气混合物的爆炸下限不大于10％（体积），乙类气体为可燃气体与空气混合物的爆炸下限不小于10％（体积）。