力学测量方法

㈠ 钢材有哪些主要力学性能试述它们的定义及测定方法。

钢材的单调拉伸应力-应变曲线提供了三个重要的力学性能指标：抗拉强度，伸长率，屈服点

㈡ 力学实验的检测手法是什么

力学实验的检验方法是用力的三要素来检验。
力的三要素包括大小、方向和作用点。我们把具有方向的物理量叫做矢量，所以力是矢量。力的单位是牛顿。
测定力的大小，要用弹簧秤。弹簧秤的刻度标在外壳上，弹簧的下端标有指针和钩子，从指针上的刻度可以读出力的大小。因为在除去外力后弹簧如果能恢复原来的长度，弹簧的伸长与拉力是成正比例的，所以弹簧秤可以用来测量力的大小。
希望我能帮助你解疑释惑。

㈢ 如何简述常用力学量及其测试设备

力学量是量子力学中的可观察量。力学测量仪器，用于测量质量、压力、真空、力值、硬度、容量、密度、力矩、转速、流量、振动和重力加速度等力学量的仪器的统称。

在量子力学中，描述体系的任何力学量如能量、角动量等都是可测量或可观测的，它们都可以用一个线性厄米算符来表示。量子力学中的可观察量。在量子力学中，描述体系的任何力学量如能量、角动量等都是可测量或可观测的，它们都可以用一个线性厄米算符来表示。

相关拓展

量子力学是什么？

量子力学（Quantum Mechanics），为物理学理论，是研究物质世界微观粒子运动规律的物理学分支，主要研究原子、分子、凝聚态物质，以及原子核和基本粒子的结构、性质的基础理论。

它与相对论一起构成现代物理学的理论基础。量子力学不仅是现代物理学的基础理论之一，而且在化学等学科和许多近代技术中得到广泛应用。

19世纪末，人们发现旧有的经典理论无法解释微观系统，于是经由物理学家的努力，在20世纪初创立量子力学，解释了这些现象。量子力学从根本上改变人类对物质结构及其相互作用的理解。

以上内容参考网络-量子力学

㈣ afm怎么进行力学测量force volume

是否可以用AFM来侧试纳米纤维的力学性能觉得不可以，力学性能是宏观量，差别太大，不是原子力能做的

㈤ 力学 基本量的测量数据

力？功？能量？

㈥ 泊松比系数及测量方法

4.6.1 认识泊松比系数的历史过程^［40］

文献［40］对认识泊松比系数的历史过程及岩石变形的有关情况进行了综述，略作介绍如下。

Thomas Young（1773～1829）1807年出版的Course of Lectures 指出，杆在拉伸和压缩过程中，纵向变形总是伴随着侧向变形。Siméon Denis Poisson（1781～1840）1828年在巴黎科学院宣读并在次年出版的研究报告中，基于少量均匀各向同性圆柱杆的拉伸试验，提出了现在称之为泊松比系数的弹性常数，其试验数值为0.25。根据一个并不确切的分子模型，也得到泊松比系数为1/4。Guillame Wertheim（1815～1861）也支持泊松比系数为单一常数，但所作的试验与泊松的理论预测并不一致，1848年他推荐1/3 作为泊松比系数的取值；1857年给出具有圆、椭圆、矩形柱体以及管状试样的扭转结果，认为泊松比系数不是1/4，而接近于1/3。试验涉及的材料有铁、玻璃、木材等。

Kupffer A T（1799～1865）、Neumann F E（1798～1895）基于各自的实验结果，认为泊松比系数随材料而变化，并非常数。Gustav Robert Kirchhoff（1824～1887）于1859年在圆柱状的金属悬臂梁自由端作用偏心载荷，使之同时产生扭转和弯曲，利用附着在悬臂梁端面上的反射镜测量其扭角和倾角；结果表明，钢的泊松比系数为 0.297，黄铜为0.387。Barré de Saint-Venant（1797～1886）进行的矩形梁纯弯曲试验，建立了泊松比系数的测定方法。矩形梁纯弯曲时，其宽度方向将产生泊松效应：受拉应力的凸边宽度减小，受压应力的凹边宽度增加。测量矩形梁端面和侧面中心线的弯曲半径，其比值就是泊松比系数。其后许多人对多种材料进行了泊松比系数的实验测定。

Woldemar Voigt（1850～1919）在1887～1889年从单一晶体不同方向切出柱状试样进行扭转弯曲试验，最终确定对于各向同性材料的弹性变形，需要用两个参数来描述，即弹性模量和柏松比系数。1908年Eard August Grüneisen（1877～1949）进行单向拉伸试验，首次利用直接测定试样纵向和横向变形的方法确定泊松比系数。这已成为现在标准的静态测定方法。更为详尽的历史进程可以参见文献［41，42］。

4.6.2 负值泊松比系数

文献［43］对动态泊松比为负值的岩心进行了单轴压缩试验，在加载初期试样侧向也出现了收缩，即泊松比为负值。笔者进行的重复试验表明，产生这种现象是试验方法欠妥所致^［44］。不过，确实发现了一些材料具有负值泊松比系数，如具有内凹结构的孔状金属、各向异性的纤维复合体、方石英-a晶体等。Lakes R S及其合作者对具有负值泊松比系数的材料进行了一系列研究，http://silver.neep.wisc.e/～lakes/Poisson.html 列出了详细的文献，给出了动画展示的力学模型^{［45，46］}。现在这些具有负值泊松比系数的材料通常称为“细胞增大或孔隙增大的材料（auxetic materials or auxetics）”。高度各向异性的岩石出现负值泊松比系数也偶有报道；此外热效应引起花岗岩内部微破裂后，降温过程产生的残余应力，可以使试样出现负值泊松比系数；而单向拉伸时晶粒间微裂纹将引起的岩石结构变化，使侧向变形出现明显的膨胀^［47］。但这些都是异常现象（abnormal behaviour），而且也不是弹性变形。

4.6.3 岩石的体积应变和扩容

在完全线弹性阶段，材料的应力-应变关系服从广义虎克定律。常规三轴应力状态σ₂=σ₃下，有

Eε₁=σ₁-2νσ₃ （4.21）

Eε₃=σ₃-ν（σ₁+σ₃） （4.22）

式中：σ₁为轴向应力；ε₁为轴向应变；σ₃为围压；ε₃为环向或侧向应变；E和ν是材料参数杨氏模量和泊松比。在围压恒定时有

ν=-E·dε₃/dσ₁=-dε₃/dε₁ （4.23）

这也是材料参数泊松比的定义。通常都是利用围压为零的试验，即岩样单轴压缩的侧向变形和轴向变形来确定泊松比系数。利用公式（4.23）确定的称为切线泊松比，而利用下式求得的称为割线泊松比。

ν=-ε₃/ε₁ （4.24）

在忽略高阶微量时，圆柱岩样的体积应变（以体积减小为正）

ε_v=ε₁+ε₂+ε₃=（1-2ν）ε₁ （4.25）

不过岩石并非完全的线弹性材料，岩样实际压缩过程中应力与变形之间并不能很好地保持线性关系，岩样在侧向的变形也不总是具有对称性。图4-29是一个典型的单轴压缩试验结果^［48］。

图4-29 岩样单轴压缩过程中的变形特性

1—轴向应力；2—侧向应变ε₂；3—侧向应变ε₃；4—体积应变ε_v纵坐标为轴向应力；横坐标为岩样的各种应变

对图4-29中大理岩试样，轴向应力与轴向应变的曲线1，偏离直线关系的A点处轴向应力为抗压强度的86.5%，其他岩样的试验结果相应值在71.9%～86.5%之间，彼此差别不大。

试样在两个互相垂直方向的侧向变形曲线2和曲线3，在B点以下是相互重合的，表明试样变形均匀；而B点以上岩样的侧向膨胀不再同步。不同岩样的B点位置不同，其轴向应力最小达到抗压强度的27.6%，最大可达到抗压强度的62.2%，差别很大。

从图4-29中体积应变随轴向应力的变化过程可以看到，在轴向加载初期，岩样体积随压力增加而减小。当应力达到σ_C时（在岩样强度的1/3～1/2之间），体积变形偏离线弹性过程，偏离的部分称为非弹性增加。在应力达到σ_D（在岩样强度的1/2左右）之后，岩样的体积开始增大。在应力达到σ_E时，岩样已达到原始体积。通常认为，在初始扩容点C岩石内部出现微裂隙，在临界点D微裂隙开始发展成连续裂纹，E点之后预示着岩石即将破裂。这对单轴压缩和三轴压缩同样如此，只不过单轴压缩过程中岩样的体积膨胀更为明显。

㈦ 钢材所有力学性能检测方法的依据

钢材原材料拉伸、冷弯力学性能检测技术

一、检测依据

《碳素结构钢》GB/T700-2006

《金属材料 室温拉伸试验方法》GB/T228-2002 《金属材料 弯曲试验方法》GB/T232-1999 二、技术要求 1. 拉伸试验 1）原理

试验系用拉力拉伸试样，一般拉至断裂，侧定材料的屈服强度R e （MPa ）、抗拉强度R m （MPa ）、 伸长率A （%）。除非另有规定，试验一般在室温10℃～35℃范围内进行。对温度要求严格的试验，试验温度应为23℃ 士5℃。

伸长率A ：原始标距的伸长与原始标距(L 0)之比的百分率。 应力：试验期间任一时刻的力除以试样原始横截面积(S 0)之商。

屈服强度R e ：当金属材料呈现屈服现象时，在试验期间达到塑性变形发生而力不增加的应力点.应区分上屈服强度和下屈服强度。 抗拉强度R m ：相应最大力(F m ) 的应力。 极限强度 ultimate strength

物体在外力作用下发生破坏时出现的最大应力，也可称为破坏强度或破坏应力。一般用标称应力来表示。根据应力种类的不同，可分为拉伸强度(σt)、压缩强度(σc)、剪切强度(σs)等。 2）制样

试样的形状与尺寸取决于要被试验的金属产品的形状与尺寸。通常从产品、压制坯或铸锭切取样坯经机加工制成试样。但具有恒定横截面的产品(型材、棒材、线材等)和铸造试样(铸铁和铸造非铁合金)可以不经机加工而进行试验。矩形横截面试样，推荐其宽厚比不超过8:1。

试样原始标距与原始横截面积有00S k L 关系者称为比例试样。国际上使用的比例系数k 的值为5.65。原始标距应不小于15mm 。当试样横截面积太小，以致采用比例系数k 为5.65 的值不能符合这一最小标距要求时，可以采用较高的值〔优先采用11.3 的值)或采用非比例试样。非比例试样其原始标距(L 0)与其原始横截面积（S 0）无关。

㈧ 测量力学基本量的仪器

力学中基本物理量包括长度、质量和时间；刻度尺是测量长度的仪器，天平是测量质量的仪器，秒表是测量时间的仪器，弹簧秤是测量力的仪器．而力不是基本物理量；
本题选择不可以测量三个基本物理量的；故选：D．

㈨ 压力测量方法

1、弹性力平衡方法

基于弹性元件的弹性变形特性进行测量。弹性元件受到被测压力作用而产生变形，而因弹力变形产生的弹性力与被测压力相平衡。测出弹性元件变形的位移就可测出弹性力。此类压力计有弹簧管压力计、波纹管压力计、膜式压力计等。

2、重力平衡方法

主要有活塞式和液柱式。活塞式压力计是将被测压力转换成活塞上所加平衡砝码的质量来进行测量的，测量精度高，测量范围宽，性能稳定可靠，一般作为标准型压力检测仪表来校验其他类型的测压仪表。液柱式压力计是根据流体静力学原理，将被测压力转换成液柱高度进行测量的，最典型的是U形管压力计，结构简单且读数直观。

3、机械力平衡方法

其原理是将被测压力变换成一个集中力，用外力与之平衡，通过测量平衡时的外力来得到被测压力。机械力平衡方法较多用于压力或差压变送器中，精度较高，但结构复杂。

4、物性测量方法

基于在压力作用下测压元件的某些物理特性发生变化的原理，如电气式压力计、振频式压力计、光纤压力计、集成式压力计等。压力检测仪表的检测方法
1、液柱测压法

根据流体静力学原理，将检测压力转换成液柱高度进行测量。如U形管压力计、单管压力计、斜管压力汁等。这种压力计结构简单、使用方便。但其精度受工作液的毛细管作用、密度及视差等冈素影响，测量范围较窄，只能进行就地指示，一般用来测量低压或真空度。

2、弹性测压法

根据弹性元件受力变形的原理，将被测压力转换成弹性元件变形的位移进行测量，如弹簧管压力计、波纹管压力计及膜片式压力计等。这类压力表结构简单，价格低廉。工作可靠，使用方便，常用于精度要求不高，信号无须远传的场合，作为压力的就地检测和监视装置。

3、电气测压法

通过机械或电气元件将被测压力信导转换成电信号（电压、电流、频率等）进行测量和传送。如电容式、电阻式、电感式、比变片式和霍尔片式等压力传感器和压力变送器。这类仪表结构简单、测量范围宽、静压误差小、精度高、调整使用方便，常用于测量快速变化、脉动压力及器远距离传送压力信号的场合。

㈩ 力学基本测量的ΔV怎么求

单位时间里的 速度的变化量比如△v＝3m/s 就是说 在单位的时间里面速度 增加了3m/s
求法就是两个速度相减
每个△v 都 对应一个 △t 的 比如一个物体现在的速度是3m/s 5s 后 速度是 23m/s 那么 △t＝ 5s △v＝23m/s－3m/s＝20m/s