动态磁滞回线的测量方法

‘壹’ 证明r1的电压。正比于磁场强度h且c上的电压正比于磁感应强度b。(动态磁滞回线的测定 )

这个在示波器上很容易测量。交流信号波形的零轴与横坐标之间就是直流分量，例如交流信号零轴处于5v，就表示直流分量是5v。交流信号的峰峰值是峰值的2倍，可以直接从交流波形的正负最大值相减，例如正向最大值8v，负向最大值2v，那么峰峰值就是8-2=6v。

‘贰’ 为什么示波器能测量动态磁滞回线

铁磁物质存在磁滞现象，当铁磁物质处在周期性交变的磁场中时，样品的磁化状态亦将随着作周期性的变化。从而在示波器上显示出波形图形。

‘叁’ 用示波器测动态磁滞回线

随磁化电流的增大，H增大，饱和磁感应强度增大，试验中，增大电流，出现一簇面积逐渐增大的磁滞回线，其顶点的连线就是基本磁化曲线咯

‘肆’ FB310的原理

摘要 铁磁材料磁化曲线和磁滞回线的研究 （FB310B型智能磁滞回线组合实验仪） 实 验 讲 义 杭州精科仪器有限公司 一、 磁化曲线与磁滞回线的研究 铁磁材料分为硬磁和软磁两类。 硬磁材料（如铸钢） 的磁滞回线宽， 剩磁和矫顽磁力较大（100-20000 安/米， 甚至更高）， 因而磁化后， 它的磁感应强度能保持， 适宜制作永久磁铁。 软磁材料（如硅片） 的磁滞回线窄， 矫顽磁力小（一般小于 120 安/米）， 但它的磁导率和饱和磁感应强度大， 容易磁化和去磁， 故常用于制造电机、 变压器和电磁铁。 可见，铁磁材料的磁化曲线与磁滞回线是该材料的重要特性， 也是设计电磁机构或仪表的依据之一。 磁学量的测量一般比较困难， 通常利用相应的物理规律， 将磁学量转换为易于测量的电学量。 这种转换测量法是物理实验中常用的基本方法。 测绘磁化曲线与磁滞回线常用冲击电流计法和示波器法， 是磁测量的基本方法。 前者方法准确度较高， 但较复杂， 后者方法虽然准确度较低但具有直观、 方便迅速以及能在脉冲磁化下测量的优点。 本实验采用示波器法， 通过实验， 研究这些性质不代仅能掌握用示波器观察磁滞回线以及基本磁化曲线的测绘方法， 从而能从理论和实际应用上加深材料磁特性的认识。 本实验采用动态法测量磁滞回线。 需要说明的是用动态法测量的磁滞回线与静态磁滞回线是不同的， 动态测量时除了磁滞损耗还有涡流损耗， 因此动态磁滞回线的面积要比静态磁滞回线的面积要大一些。 另外涡流损耗还与交变磁场的频率有关， 所以测量的电源频率不同， 得到的HB −曲线是不同的， 这可以在实验中清楚地从示波器上观察到。

‘伍’ 动态磁滞回线

1：R1的值为什么不能大？
答： R1如果太大的话，他的信号会比较弱。
2：U C对应的是H还是B？请说明理由？
答： 它对应的是B，因为感应电动势是由于B引起的。
3：测量回线要使材料达到磁饱和，退磁也应从磁饱和开始，意义何在？
答：形成一条闭合的曲线。

‘陆’ 用示波器测动态磁滞回线实验数据

实验名称：用示波器测动态磁滞回线

实验目的： a．研究铁磁材料的动态磁滞回线

b．了解采用示波器测动态磁滞回线的原理；

c．利用作图法测定磁性材料的饱和磁感应强度sB、剩磁rB、矫顽力cH的值。

实验仪器： V252双踪示波器、自耦变压器、隔离变压器、互感器毫安表、电容等。

实验原理和方法：

铁磁材料除了具有高的导磁率外，另一重要的特点就是磁滞。当材料磁化时，磁感应强度B不仅与当时的磁场强度H有关，而且与以前的磁化状态有关。

‘柒’ 大学物理实验:用示波器测动态磁滞回线

回线，一条闭合曲线， 不达到磁饱和曲线闭合不起来。

‘捌’ 铁磁材料的动态磁滞回线与静态有何区别

1、性能不同

硬磁性材料的磁滞回线一旦磁化，就能保持磁性不变。

软磁材料的磁滞回线磁化在Hc不大于1000A／m时发生，在外部磁场最小的情况下可达到最大磁化。

2、用途不同

软磁材料的磁滞回线是典型的节能、节材、节汇和出口产品。

软磁材料易磁化和退磁，广泛应用于电气电子设备中。应用最多的软磁材料是铁硅合金（硅钢片）和各种软磁铁氧体。

3、优点不同

与金属永磁体相比，硬磁性材料的磁滞回线具有电阻率高、稳定性好、耐环境性强、原料来源丰富、性能价格比较高、工艺成熟、不存在氧化问题等优点。

软磁材料具有低磁滞回线饱和磁通密度、低磁导率、低居里温度、低中高频损耗、低成本等优点。

4、分类不同

硬磁性材料的磁滞回线根据生产工艺的不同分为烧结铁氧体、粘结铁氧体和注入铁氧体。这三种过程根据磁性晶体取向的不同分为等方磁体和等方磁体。

软磁材料的磁滞回线按组成分为纯铁和低碳钢两种。

‘玖’ 什么是磁滞回线有什么应用技巧

磁滞回线表示磁场强度周期性变化时，强磁性物质磁滞现象的闭合磁化曲线，那么你对磁滞回线了解多少呢?以下是由我整理关于什么是磁滞回线，希望大家喜欢!

磁滞回线的基本概念
物理过程

将强磁性材料(包括铁磁性和亚铁磁性材料)样品从剩余磁化强度M=0开始，逐渐增大磁化场的磁场强度H，磁化强度M将随之沿图1中OAB曲线增加，直至到达磁饱和状态B。现增大H，样品的磁化状态将基本保持不变，因此直线段BC几乎与H轴平行。当磁化强度到达饱和值Ms时，对应的磁场强度H用Hs表示。OAB曲线称为起始磁化曲线。

此后若减小磁化场，磁化曲线从B点开始并不沿原来的起始磁化曲线返回，这表明磁化强度M的变化滞后于H的变化，这种现象称为磁滞。当H减小为零时，M并不为零，而等于剩余磁化强度Mr。要使M减到零，必须加一反向磁化场，而当反向磁化场加强到-Hcm时，M才为零，Hcm称为矫顽力。

如果反向磁化场的大小继续增大到-Hs时，样品将沿反方向磁化到达饱和状态E，相应的磁化强度饱和值为-Ms。E点和B点相对于原点对称。

此后若使反向磁化场减小到零，然后又沿正方向增加。样品磁化状态将沿曲线EGKB回到正向饱和磁化状态B。EGKB曲线与BNDE曲线也相对于原点O对称。由此看出，当磁化场由Hs变到-Hs，再从-Hs变到Hs反复变化时，样品的磁化状态变化经历着由BNDEGKB闭合回线描述的循环过程。曲线BNDEGKB称为磁滞回线。

BC及EF两段相应于可逆磁化过程，M为H的单值函数。由于磁滞现象，磁滞回线上任一给定的H，对应有两个M值。样品处于哪个磁状态，决定于样品的磁化历史。可以证明，B-H磁滞回线所包围的面积正比于在一次循环磁化中的能量损耗。

正常磁化曲线

若磁化场的最大|H|值在小于|Hs|的范围内反复磁化，将得到小一些的磁滞回线(见图2)。所有磁滞回线中上述BNDEGKB为最大的一个，常称为极限磁滞回线。各磁滞回线两端顶点的连线称为正常磁化曲线，如图2中虚线所示，它和起始磁化曲线基本重合。

用B-H表示的强磁性材料的磁滞回线其走向和形状与M-H磁滞回线大致相同。在电工技术中更多使用B-H表示的磁滞回线。

上述磁滞回线是在磁场作缓慢变化时得到的，也称为准静态磁滞回线。在交变磁场作用时，仍然有磁滞现象，磁滞回线也是一闭合回线，称为动态磁滞回线。由于涡流效应等影响，动态磁滞曲线的形状和面积大小等都与准静态磁滞回线的不同。

可以证明，B-H磁滞回线所包围的面积正比于在一次循环磁化中的能量损耗。对准静态磁滞回线，此损耗仅为磁滞损耗，对于动态磁滞回线，此能量损耗包括磁滞损耗和涡流损耗等。

矫顽力

当H=-Hc时， B=0(B≈μ0(H+M) ，所以此时M≈0)，这说明使铁磁质完全消除剩磁需加反向磁场Hc，Hc称为矫顽力。因为H=B/μ0-M，严格地说使B=0与使M=0所需的矫顽力不一样，应当区分使M=0与使B=0的矫顽力。

在矫顽力不大时(即在H≪M时，B=μ0(H+M)≃μ0M)认为二者矫顽力一致(即B=0时M=0)。矫顽力的大小反映了铁磁材料保存剩磁状态的能力。正是按矫顽力的大小把铁磁质分成硬磁材料和软磁材料。
磁滞回线的分类
磁滞回线一般可分为下面几种类型：

(1)正常磁滞回线。 这是绝大多数磁性材料所具有的回线形状与原点是对称的，或称S型回线。

(2)矩形磁滞回线，指Br/Bm>0.8的磁滞回线，这一般可以用热处理或胁强处理材料的 方法 来得到。

(3)退化磁滞回线。 若某种材料经过磁场热处理或胁强处理后在一定方向获得了矩形磁滞回线，若当在其垂直方向进行磁化的，常常会得到近于直线的磁滞回线，Br/Bs<0.2。

(4)蜂腰磁滞回线。在少数磁性材料中，例如某些含钴的铁氧体和叵明伐(perminvar)合金，在中等磁场强度下的磁滞回线呈现特殊的形状，即在Br附近的B值显着降低形如蜂腰。

(5)不对称磁滞回线。前面4种都称为对称回线(Hc=Hc)。而对同时含有铁磁性和反铁磁性成分的材料(例如粉末状钴表面有氧化钴层)，或者在恒定磁场中经过热处理的铁氧体，其磁滞回线常出现不对称，即Hc≠Hc。

(6)饱和磁滞回线。当磁化场足够大，使磁化达到饱和状态，这样得到的正常磁滞回线即为饱和磁滞回线。通常在这一状态下定义Hc和Br的大小。
磁滞回线的应用
磁滞回线具有结构灵敏的性质，很容易受各种因素的影响。 磁滞回线的产生则是由于技术磁化中的不可逆过程引起的，这种不可逆过程在畴壁移动和磁畴转动的过程中都可能发生。磁滞回线所包围的面积，表示铁磁物质磁化循环一周所需消耗的能量，这部分能量往往转化为热能而被消耗掉。

磁滞回线反映了铁磁质的磁化性能。它说明铁磁质的磁化是比较复杂的，铁磁质的M、B和H之间的关系不仅不是线性的，而且不是单值的。亦即对于一个确定的H，M、B的值不能唯一确定，同时还与磁化历史有关。

不同的铁磁质有不同形状的磁滞回线，不同形状的磁滞回线有不同的应用。例如永磁材料要求矫顽力大，剩磁大;软磁材料要求矫顽力小;记忆元件中的铁心则要求适当低的矫顽力。为了满足生产、科研中新技术的需要就要研制新的铁磁材料使它们的磁滞回线符合应用的要求。磁滞回线为选材提供了依据。由于B—H磁滞回线所围面积与磁滞损耗成正比，在交流电器中磁滞损耗是有害的，它的存在既浪费了电能又使铁心发热，对设备不利，所以软磁材料的磁滞回线所围面积要尽量减小，以减少损耗。
磁滞回线的用途
在外加磁场中，处于退磁状态的磁性材料的磁感应强度，将随外加磁场沿O→①变化，直到达到饱和状态三如将这时的外加磁场减小为0，磁感应强度将沿曲线①→②达到②点，在②点，材料仍将保留一部分磁感应强度，称为剩余磁感应强度或剩磁。这时如施加反向磁化场，磁感应强度将沿曲线②→③→④变化，④为反向饱和状态。

在③点，材料的磁感应强度为零，所对应的外加磁化场强度称为材料的矫顽力。减小反向磁化场并进一步施加正向磁化场，磁感应强度将沿曲线④→⑤→⑥→①变化，形成闭合的磁滞回线①→②→③→④→⑤→⑥→①。当外加磁化场小于饱和磁化场(如图所示的H′)时，根据外加磁化场的大小和方向的不同，材料的磁感应强度将沿曲线O→⑦或O→⑨变化，外加磁化场减小为零时得到的剩磁将分别为O→⑧和O→⑩，描述剩磁随外加磁化场之间关系的曲线称为剩磁曲线。