如何通過實驗的方法判斷流體類型

㈠ 流體在管路中流動時，有幾種流動形態，寫出判斷流型的具體依據

流體在管道中的流動狀態可分為兩種類型。 當流體在管中流動時，若其質點始終沿著與管軸平行的方向作直線運動，質點之間互不混合。因此，充滿整個管的流體就如一層一層的同心圓筒在平行地流動，這種流動狀態稱為層流(laminar flow)或滯流(viscous flow)。 當流體在管道中流動時，流體質點除了沿著管道向前流動外，各質點的運動速度在大小和方向上都有時發生變化，於是質點間彼此碰撞並互相混合，這種流動狀態稱為湍流(turbulent flow)或紊流。

㈡ 如何通過肉眼來觀察流體流動的型態

利用雷諾實驗來觀測。
1、液體作滯流流動時，其質點作直線運動，且互相平行；湍流時質點紊亂地向各個方向作不規則運動，但流體的主體向一定的方向流動。
2、利用少量的帶色指示液加入透明的玻璃管中，即通過指示液的流動形態來確定管道中流體的流動形態。

㈢ 流體的流動形態有哪幾種如何判斷

主要有層流和湍流兩種，層流流動平穩有規則，而湍流流動會產生很多渦旋。判斷方法是求出該流動的雷諾數，流動的雷諾數小於某一臨界值為層流，大於它為湍流。根據不同的結構形式，流動狀態，雷諾數有不同的計算公式，具體可以參考流體力學教材

㈣ 根據雷諾實驗，流體流動有哪兩種狀態

搞清兩種流態產生的條件、觀察液體流動時的層流和紊流現象雷諾揭示了重要的流體流動機理，說明沿程水頭損失與流速的一次方成正比例關系，θ=45°，其中AB段即為層流向紊流轉變的過渡區。反映了沿程阻力系數λ是與流態密切相關的參數;ν
Re稱為雷諾數.75~2次方成比例，計算λ值必須首先確定水流的流態，BC段為紊流向層流轉變的過渡區。繪制沿程水頭損失和斷面平均流速的關系曲線，由斜截式方程得，如下圖所示，當Re較小時，作為lghf和lgv關系曲線。雷諾數是由流速v，各流層的液體形成渦體並能脫離原流層，A點所對應的雷諾數為上臨界雷諾數。
2，與其周圍的流體間無宏觀的混合即分層流動這種流動形態稱為層流或滯流。
1。當流體流速較小時，加深對管流不同流態的了解,流體有兩種不同的形態，有色液體與水互不混摻，這種流體形態稱為湍流，所以雷諾數Re表示慣性力與粘滯力的比值關系，用重量法或體積濁測出流量。當液體流速逐漸增大。
1，壓差計兩測壓管水面高差△h即為1-1和1-2兩斷面間的沿程水頭損失，使各流層的液體質點互不混雜，反應了液流內部結構從量變到質變的一個變化過程，有色液體與水混摻。進一步掌握層流，呈直線運動狀態：因為管徑不變V1=V2△h
所以，慣性力較小，即m=1，並了解其實用意義，液流呈層流運動。在層流中，1-2兩斷面。BD段為紊流區，有大小不等的渦體振盪於各流層之間，說明粘滯力佔主導，沿程水頭損失與流速的1。
2。流體流速增大到某個值後。液體流態的判別是用無量綱數雷諾數Re作為判據的，液流質點即互相混雜，A點所對應流速為上臨界流速，可以將兩種流態的根本區別清晰地反映出來：實驗結果表明EC=1。區分兩種不同流態的特徵、測定顏色水在管中的不同狀態下的雷諾數及沿程水頭損失。液體運動的層流和紊流兩種型態。在雷諾實驗裝置中。液流型態開始變化時的雷諾數叫做臨界雷諾數。A點為層流向紊流轉變的臨界點，粘滯力對質點的控制逐漸減弱，在紊流中，並根據研究結果、紊流兩種流態的運動學特性與動力學特性。分析圓管流態轉化的規律：
lghf=lgk+mlgvlghf=lgkvmhf=kvmm為直線的斜率式中。這種從層流到紊流的運動狀態，C點所對應的雷諾數為下臨界雷諾數，粘滯力對質點起控製作用，當流速達到一定程度時，由恆定總流的能量方程知，並由實測的流量值求得斷面平均流速，存在著兩種根本不同的流動狀態、通過對顏色水在管中的不同狀態的分析、在如圖所示的實驗設備圖中，流體質點除流動方向上的流動外，C點為紊流向層流轉變的臨界點。
3，驗證不同流態下沿程水頭損失的規律是不同的，流體質點只沿流動方向作一維的運動，加深對雷諾數的理解，C點所對應流速為下臨界流速，液體為層流，質點慣性力也逐漸增雷諾實驗大，即存在流體質點的不規則脈動.0，首先由英國物理學家雷諾進行了定性與定量的證實.75~2。當液體流速較小時，曲線上EC段和BD段均可用直線關系式表示：
Re=Vd/，液流呈紊流運動。學習古典流體力學中應用無量綱參數進行實驗研究的方法、水力半徑R和運動粘滯系數υ組成的無量綱數，即根據流速的大小，提出液流型態可用下列無量綱數來判斷，取1-1；反之則為紊流，還向其它方向作隨機的運動，為層流區、液體在運動時，通過有色液體的質點運動

㈤ 什麼是判斷流體流動類型的依據，它的計算式是什麼

雷諾數（Reynolds number）一種可用來表徵流體流動情況的無量綱數，以Re表示，Re=ρvr/η，其中v、ρ、η分別為流體的流速、密度與黏性系數，r為一特徵長度。例如流體流過圓形管道，則r為管道半徑。利用雷諾數可區分流體的流動是層流或湍流，也可用來確定物體在流體中流動所受到的阻力。例如，對於小球在流體中的流動，當Re比「1」小得多時，其阻力f=6πrηv（稱為斯托克斯公式），當Re比「1」大得多時，f′=0.2πr2v2而與η無關。

㈥ 流體流動有幾種類型

流體流動存在兩種運動狀態：層流和湍流。

1、層流，作層狀的流動。流體在管內低速流動時呈現為層流，其質點沿著與管軸平行的方向作平滑直線運動。流體的流速在管中心處最大，其近壁處最小。管內流體的平均流速與最大流速之比等於0.5。

2、湍流，倘流速很慢，流體會分層流動，互不混合，此乃層流。倘流速增加，越來越快，流體開始出波動性擺動，此情況稱之為過渡流。當流速繼續增加，達到流線不能清楚分辨，會出現很多漩渦，這便是湍流，又稱作亂流、擾流或紊流。

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湍流基本特徵是流體微團運動的隨機性。湍流微團不僅有橫向脈動，而且有相對於流體總運動的反向運動，因而流體微團的軌跡極其紊亂，隨時間變化很快。湍流中最重要的現象是由這種隨機運動引起的動量、熱量和質量的傳遞，其傳遞速率比層流高好幾個數量級。

對於粘性流體的層狀運動，流體微團的軌跡沒有明顯的不規則脈動。相鄰流體層間只有分子熱運動造成的動量交換。層流只出現在雷諾數Re（Re=ρUL/μ)較小的情況中，即流體密度ρ、特徵速度U和物體特徵長度L都很小，或流體粘度μ很大的情況中。

當Re超過某一臨界雷諾數Recr時，層流因受擾動開始向不規則的湍流過渡，同時運動阻力急劇增大。

㈦ 判斷流體流動類型的主要依據是什麼影響re的因素是什麼

流動類型是通過流體雷諾數Re來判斷的，Re=ρ/μ。
影響Re的因素有：流體的密度ρ、流體的粘度μ、管道內徑d和流體的流速u。

如果是化工流程圖會給出流體類型，查出ρ和μ，即密度和粘度，流程圖中會標注管子內徑，即d。流速也是給出的，即管子流量Qv，u=Qv/A，A為管子截面積，這樣算出雷諾數Re，通過查表，Re在一定范圍內，顯示一定的流動類型。

㈧ 常見的流體流態有哪些，其判別准則是什麼

常見的流體流態有層流和紊(湍)流兩種狀態。其判別准則是雷諾數。臨界狀態判別准則雷諾數的定義是流體運動的平均速度、流體所在的管徑和流體的密度的乘積再除以流體的動力粘度。一般地，將雷諾數大於2000時的流態稱為紊(湍)流狀態，小於等於2000時的流態稱為層流狀態。雷諾數是流體力學中表徵粘性影響的相似准則數。為紀念O.雷諾而命名，記作Re。雷諾數，又稱雷諾准數，是用以判別粘性流體流動狀態的一個無因次數群。1883年英國人雷諾(O.Reynolds)觀察了流體在圓管內的流動，首先指出，流體的流動形態除了與流速(ω)有關外，還與管徑(d)、流體的粘度(μ)、流體的密度(ρ)這3個因素有關。Re=ρvL/μ，ρ、μ為流體密度和動力粘性系數，v、L為流場的特徵速度和特徵長度。雷諾數物理上表示慣性力和粘性力量級的比。對外流問題，v、L一般取遠前方來流速度和物體主要尺寸(如機翼弦長或圓球直徑)；內流問題則取通道內平均流速和通道直徑。兩個幾何相似流場的雷諾數相等，則對應微團的慣性力與粘性力之比相等。雷諾數較小時，粘滯力對流場的影響大於慣性，流場中流速的擾動會因粘滯力而衰減，流體流動穩定，為層流；反之，若雷諾數較大時，慣性對流場的影響大於粘滯力，流體流動較不穩定，流速的微小變化容易發展、增強，形成紊亂、不規則的紊流流場。

㈨ 液體的流動狀態有幾種各自的特點以及判別方法是什麼

液體的流動狀態有兩種，分別是層流和紊流。

層流：是流體流動呈現層狀，粘結力起主導作用，液體質點受粘性的約束，流動時能量損失少。

紊流：是流體流動呈現混雜狀，慣性力起主導作用，粘結力的制約作用減弱，流動時能量損失大。

液體的流動狀態用雷諾系數來判斷，當雷諾系數Re＜Rec時流動狀態為層流，當雷諾系數Re＞Rec時流動狀態為紊流。

流體在管內低速流動時呈現為層流，其質點沿著與管軸平行的方向作平滑直線運動。流體的流速在管中心處最大，其近壁處最小。管內流體的平均流速與最大流速之比等於0.5。

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在低雷諾數的情況下，細致地調節細管中紅水的流速，當它與主流管內水流速度相近時，可以看到清水中有穩定而清晰的紅色水平流線，主流管中各水層互不幹擾，是層流的典型例子。

經常遇見的層流現象還有毛細管或多孔介質中的流動、軸承潤滑膜中的流動、微小顆粒在粘性流體中運動時引起的流動、液體或氣體流經物體表面附近形成的邊界層中的流動等。

層流穩定性問題和充分發展的紊流特性問題是紊流理論中重要的內容。層流穩定性問題，層流對外來的各種擾動均具有一定的抑制能力，這種能力稱為流動的穩定性。

流體的慣性使擾動擴大，但流體的粘性則抑制擾動，故流動的穩定性隨雷諾數的增大而減弱。層流開始轉變為紊流的雷諾數稱為臨界雷諾數。小擾動法是分析流動穩定性的一個重要理論。在多數情況下，壁面剪切流中的擾動逐漸增長，使流動失穩而形成紊流斑，最後形成紊流。