電子雲模型要用什麼方法描述運動

❶ 電子雲模型必須用什麼方法描述核外電子的運動

電子雲是用統計的方法對核外電子運動規律所作的一種描述．故選B．

❷ 電子雲模型的介紹

電子雲是1926年奧地利學者薛定諤在德布羅意關系式的基礎上，對電子的運動做了適當的數學處理，提出了二階偏微分的的著名的薛定諤方程式。這個方程式的解，如果用三維坐標以圖形表示的話檔廳宏，就是電子雲。請參考《無機化伏敏學》.北師大無機教研室編·1981年版·人民教育出行冊版社出版·

❸ 高中化學 對核外電子運動狀態描述有哪幾種 哪種最詳細

粘過來的，僅供參考，希望可以幫到你！

一、波函數和原子軌道
1.波動方程
描述宏觀物體運動狀態的狀態方程F=ma，即牛頓第二定律。那麼對微觀粒子的運動，能不能也有個狀態方程呢？1926年，奧地利物理學家薛定諤根據德布羅依預言，提出了描述微觀粒子運動狀態的波動方程，稱為薛定諤方程其基本形式是：

這是個高等數學中的二階偏微分方程，式中x、y、z為粒子在空間的直角坐標，m可近似看作是電子質量，E為總能量即電子的動能和勢能之和，V是勢能即核與電子的吸引能，ψ為方程的解（ψ是希臘字母，讀做普賽[Psi]）。
薛定諤方程是用來描述質量為m的微觀粒子，在勢能為V的勢場中運動，其運動狀態和能量關系的定態方程。因為薛定諤方程的每一合理的解ψ，都表示該粒子運動的某一穩定狀態，與這個解相應的常數E，就是粒子處於這個穩定狀態的能量。由於有很多解裂纖，說明具有多種運動狀態。對於一定體系，能量最低的狀態稱為基態，能量較高的狀態稱為激發態。粒子由一個狀態躍遷到另一狀態，能量的改變數是一定的，不能取任意的數值，即能量是量子化的由於薛定諤方程是高等數學中一個微分方程，與初等數學中方程不同，它的解ψ不是一些數而是些函數。它是波的振幅與坐標的函數，因此稱作波函數。
2.波函數（ψ）
如上所述，波函數ψ就是薛定諤方程的解，是描述核外電子空間運動狀態的數學函數式。如同一般函數式有常量和變數一樣，它包含三個常量和三個變數，它的一般形式為

式中n、l、m為三個常量，x、y、z為三個變數。
電子在核外運動，有一系列空間運動狀態。每一特定狀態就有一個相應的波函數ψ和相應的能量E。如有1s、2s、2p、3d、4f……等等核外空間狀態，就有ψ1s、ψ2s、ψ2p、ψ3d、ψ4f……和E1s、E2s、E2p、E3d、E4f……與其相對應。或者說一個確定的波函數ψ就代表著核外電子的一個空間運動狀態，電子處於這個空間狀態運動時就具有確定的能量和其它一些相應的物理量。
[思考題]波函數是什麼，它有明確的物理意義嗎？
3.波函數的圖象
人們通常用幾何圖形來形象地描述抽象的函數式，這就是函數的圖象。大家熟知的y=ax+b的圖象就是一條直線。而且由數學知識還知道，一變數函數的幾何圖形是線，必須用二維坐標的平面圖才能表示出來[圖2－25，（1）]；二變數函數的幾何圖形是面，必須用三維坐標的立體圖才能表示出來[圖2－25，（2）]；以此推斷，三變數函肆改仿數的幾何圖形是立體的必須用四維坐標的辦法，才能表示出來，這是十分困難的，所以多變數函數的圖象表示是很復雜的。


波函數ψ既是函數，也可用圖象來形象描述。但它是個三變數函數，其完整的圖象是很難直接表示出來的。進一步研究，對於氫原子單電子體系。可採取數學上的坐標變換和變數分離的辦法，把一般的波函數變成下列形式：
ψn、l、m（x、y、z）=ψn、l、m（r、θ、φ）=Rn、l（r）Yl、殲畝m（θ、φ）
這樣，直角坐標中變數x、y、z變換為球坐標中變數r、θ、φ，並且整個波函數ψ分成為函數Rn、l（r）和Yl、m（θ、φ）兩部分。Rn、l（r）這個函數的變數r是空間粒子到原點（核）的距離，是與徑向有關的，因此稱為徑向函數或徑向部分。Yl、m（θ、φ）這個函數的變數θ和φ是空間粒子與原點連線和z軸的夾角及其在xy面上投影與原點的連線和y軸的夾角（圖2－26），都是與角度有關的，所以稱為角度函數或角度部分。

表2-9列出若干氫原子波函數及其徑向部分和角度部分角度部分圖示

角度函數Yl、m（θ、φ）是二變數函數，其值是隨θ和φ的變化而改變，它的幾何圖形是面，可用三維坐標來表示。
所有s態波函數的角度部分都和1s態相同

它是一個與角度（θ、φ）無關的常數，所以它們的角度分布圖是一個

又如所有的pz態波函數的角度部分都為

Ypz和Ys不同，隨θ角的大小而改變。不同θ值時的Ypz值（也可以不考慮Ypz值中的常數部分，僅取cosθ值）如下：

從原點出發引出相當於各θ角的直線，在各直線上分別截取相當於Ypz=（或cosθ值）數值的線段，聯接這些線段的端點，便得到圖中的曲線[圖2－27，（1）]。因為相當於同一θ角的各個方向是以OZ軸為軸的錐面[圖2－27，（2）]，所以須將上述曲線繞OZ軸旋轉一圈，便得到上下兩個封閉的立體曲面[圖2－27，（3）]，這就是pz態波函數的角度部分圖示。


波函數角度部分圖示又稱為原子軌道的角度分布圖，它可理解為在距核r處的同一球面上，各點的波函數數值的相對大小。反映了波函數數值在同一球面上，不同角度，不同方向上的分布情況。如上面繪制的pz波函數的角度部分圖示的曲面好似兩個對頂的「球殼」。曲面上一葉的波函數數值為正，下一葉為負。
[思考題]波函數角度部分圖示中的正、負號，表示的是正電荷和負電荷，對嗎？為什麼？
s、p、d態的波函數角度部分圖示（平面圖）如圖2－28所示。
波函數的角度部分圖示的形狀與常量n無關。例如，1s、2s、3s或ns其角度部分圖示的都是球形。各p態、d態和f態也是如此，各具有相同的形狀，所以在這種圖中常不寫狀態前n的數值。在化學鍵的形成中常用到波函數的角度部分圖示。
[思考題]由波函數角度部分圖示能否說s態的電子在核外空間運動是個圓，而p態電子是走8字形呢，為什麼？
（2）徑向部分圖示
徑向函數Rn，l（r）是一個變數的函數，其值是隨r的變化而改變。它的幾何圖形是線，可用二維坐標來表示，即R（r）值與r的對畫圖。
圖2-29給出了一些常用的氫原子波函數徑向部分圖示。
波函數徑向部分圖示，可理解為在任意指定方向上，距核為r處的某點波函數數值的相對大小。反映的是波函數相對數值在距核不同r處的分布情況，它是與常量n、l都有關。如圖所示，1s態波函數的徑向部分圖示只為正值，而且離核越近正值越大。但其它s態的徑向函數R（r）數值隨r的不同也可為負值，如3s態，R（r）隨r的增大由正值逐漸減小變為負值，後來又轉為正值。
波函數圖象上有正、負值，這是因為波函數是粒子波動性的反映，波函數在空間具有起伏性，可以為正值，可以為負值，也可以為零。波函數圖象上改變正負號的點或面（即波函數數值為零），稱為波函數的節點或節面。另外波具有可疊加性，波函數也具有可疊加性，其圖象也可以疊加。

[思考題]波函數的圖象是不是就是核外電子運動的圖形，為什麼？
4.原子軌道
電子在原子核外空間運動，它並不象行星繞太陽那樣有一定的運行軌道。它的行為遵循量子力學的規律，它的運動狀態可用波函數ψ來描述，習慣上仍稱波函數ψ為「原子軌道」（或更正確稱原子軌道函數或簡稱原子軌函）。而實際上並沒有經典力學中那種「軌道」的含義，所謂原子軌道只不過是代表原子中電子空間運動狀態的一個波函數，所以說原子軌道是波函數的同義語。
波函數或原子軌道的概念是結構化學討論問題的一個基礎概念，究竟怎樣來理解波函數的物理意義呢？
二、幾率密度和電子雲
從理論上可以由薛定諤方程的解波函數來描述核外電子空間運動狀態，那麼波函數如何來描述核外電子空間運動狀態呢？這是與電子在核外空間出現的幾率密度有關的，是與微觀粒子運動規律上的統計性相聯系的。
1.微觀粒子運動規律上的統計性
一個電子在核外極微小的空間內作非常高速的運動，它的一個穩定狀態一定是千萬次瞬間變化的結果。雖然它具有波動性，不可能同時准確測定它的位置和動量。但是可從千萬次瞬間變化中，由統計學上的方法，用電子在核外空間出現機會的多少作幾率性的判斷。這也反映出微觀粒子運動規律上具有統計性。
（1）日常的統計現象
機會在自然界的事物中起著很重要的作用，大量多次的事件中總包含著統計性。日常中的統計現象是很多的，比如射擊打靶，運動員的命中率就遵循統計規律。雖然無法事先確定每次打中靶的具體位置，但大量射擊的結果就能得出一定的規律性。比如打一千次命中十環若是五百次，那麼命中十環的機會就是百分之五十；如果命中九環的是二百五十次，那麼中九環的機會就是百分之二十五；如果脫靶兩次，那脫靶的機會就是百分之零點二。這種「機會」的百分數（或小數）統計學上就稱為幾率（概率），這是大量多次行為的結果，是個統計的數字，重復次數越多，越准確。分析一下射擊後的靶圖（圖2－30），這是張圍繞中心分布的斑斑點點的圖象。圖中心的洞眼最密，外圍的洞眼依次變稀，可以說中心的幾率密度最大，外圍的幾率密度依次變小。這是個平面圖，單位面積的幾率就是幾率密度。對三維空間而言，幾率密度就是指空間某處單位體積中出現的幾率。要注意幾率與幾率密度雖都是統計學上的概念，但兩者是不同的，幾率是指機會的多少或大小，是個百分數或小數，是沒有單位（或量綱）的。而幾率密度則是單位體積內的幾率，有個密度的概念在裡面，是有單位（或量綱）的。

核外電子的運動也具有這種統計性，下面就用統計的方法來分析電子衍射圖。
（2）電子衍射圖的統計分析
電子衍射圖是用較強的電子流通過金屬箔（作光柵），在極短的時間內得到的圖片。如果設想電子流的強度小到電子是一個一個地發射出去的，在感光底片的屏上就會出現一個、一個被感光了的斑點，顯示出電子的微粒性。由於電子運動具有二象性，不可能准確地知道電子在屏上的落點及中間的途徑。但屏上總會有個斑點，而且每個斑點總不都重合在一起的[圖2－31，（1）]。隨著時間的延長，衍射斑點的數目逐漸增多，這些斑點在底片上的分布就顯示出衍射圖樣來。只要時間足夠長，得到衍射花樣與強電子流極短時間得到的一樣[圖2-31，（2）]。由此可見，電子衍射花環的出現並不是不可思議的，它只不過是一個電子多次運動的統計性結果或是多個電子運動統計性的結果。所觀察到的現象，實際是一種統計性規律的反映。因此，德國玻恩（Born，M.）認為，電子的波動性是許多相互獨立的、條件相同的電子運動的統計結果，是和電子運動的統計性規律聯系在一起的。就大量電子的行為而言，衍射強度（即波的強度）大的地方，電子出現的數目多；衍射強度小的地方，電子出現的數目就少。就一個電子行為而言，可以認為是一個電子重復進行千萬次相同的實驗，也一定是在衍射強度大的地方出現的機會多，即幾率密度大；在衍射強度小的地方出現的機會少，即幾率密度小。因此，電子的衍射波在空間某點的強度是和電子出現的幾率密度成正比。實驗所揭示的電子波動性是大量電子運動或是一個電子進行大量多次相同實驗的統計結果。電子波實質是「幾率波」，波的強度反映電子出現幾率密度的大小。同樣，原子核外電子運動的情況也是如此，進一步分析可得如下的關系：

∵衍射強度∝粒子密度ρ（或幾率密度）
而波動力學指出：衍射強度∝|振幅|2，波函數ψ正是電子波的振幅與位置坐標的函數，也即ψ就代表著電子波的振幅。
∴衍射強度∝|ψ|2
對比一下，就可得出：核外電子出現的幾率密度∝|ψ|2

這樣電子在核外空間某點的幾率密度就可以用相應的波函數在該點所取值的絕對值平方來表示。由此也可看出，ψ是表示核外電子空間運動狀態的函數；而|ψ|2則表示處於該態電子在核外空間出現的幾率密度。
[思考題]核外電子的波動性真的就象橫波、駐波那樣嗎？
2.幾率密度分布的形象化表示——電子雲
（1）電子雲概念
波函數絕對值平方|ψ|2代表電子在核外空間各點的幾率密度。因而可用小黑點的疏密程度來表示空間各點的幾率密度大小，|ψ|2大的地方，黑點較密；|ψ|2小的地方，黑點較疏。以基態氫原子為例，將1s波函數平方即可求得空間各點|ψ|2的數值。

再根據|ψ1s|2的數值，按黑點的疏密程度可畫出氫原子1s態的幾率密度分布圖形如圖2－34所示。
[思考題]上述氫原子基態幾率密度分布圖只是一個電子運動的反映，為什麼？
由上圖可看出，氫原子的電子並不是在固定軌道上運動，而是在核外一個較大的空間都可以找到。而且在空間不同地點找到電子的機會並不一樣，是不均勻分布的。單位體積內找到電子的機會隨離核距離r增大而減小。換句話說，核附近單位體積內找到電子的機會就多如圖2－32中1，反之離核越遠機會就越少如圖2－32中2。

但是考查不同的同心球殼（即離核不同r的球殼）中的幾率總數時，發現核附近幾率密度雖大，但總幾率並不是最大。對氫原子來說，原子半徑為52.9（pm）的球殼幾率最大。
這一點可這樣來理解：假定考查電子離核距離為r1、r2、r3三個單位球殼內的總幾率。
若已知： r1 r2（r2=2r1） r3（r3=3r1）
各球殼幾率密度ρ 0.5 0.3 0.1
∵幾率=幾率密度×體積，而球殼體積=4πr2×厚度，單位球殼即厚度為1的球殼。
∴各球殼總幾率∴總幾率還是r2處單位球殼內最大。核附近幾率密度雖最大，但因其體積小，二者乘積即總幾率並不最大。
對氫原子基態，從幾率密度看，由核向外是越來越少，但從球殼總幾率看，在距核52.9皮米單位球殼最大。要注意的是上圖中黑點數目，對一個氫原子來說並不代表電子的數目，而是代表一個電子在空間各點出現的幾率大小，是一個電子運動規律上統計性的反映。
由上可看出，按幾率密度的分布，電子彷彿是分布在核的周圍空間，就如同這些黑點似的，象籠罩在核外的雲霧一樣。因而常常形象地將電子在核外空間的幾率密度分布，即|ψ|2在空間的分布圖稱為電子雲。但這並不是說電子真的象雲那樣分散，不再是一個粒子，只是對電子運動具有統計性的一種形象地說法。所以電子雲就是電子在核外空間出現的幾率密度分布的形象化描述法。
電子不同的空間運動狀態，就有不同的ψ，也就有不同的幾率密度分布。而其形象化的描述就是電子雲，因此也就有不同形狀的電子雲。那麼不同形狀的電子雲是如何得出？波函數ψ是個函數，同樣|ψ|2仍是個函數。與波函數的圖象一樣，|ψ|2也有圖象，也即電子雲的圖形。
[思考題]電子雲就是高速運動著的電子所分散成的雲，對嗎，為什麼？
（2）電子雲的角度分布、徑向分布與幾率徑向分布
|Y（θ、φ）|2為電子雲角度分布函數。它可以理解為在距核r處的同一球面上、各點的幾率密度的相對大小。反映的是幾率密度在同一球面上，不同角度，不同方向上的分布情況，它與常量n無關。由|Y（θ、φ）|2－θ、φ作圖，可得到電子雲角度分布圖。氫原子的s、p、d態的電子雲角度分布如圖2－33所示。
[思考題]將圖2－28與圖2－33對比，電子雲角度分布圖要「瘦」些，而且各曲面取值都是正值，這是為什麼？
|R（r）|2為電子雲徑向分布函數，它表示在任意指定方向上，距核為r處的某點電子出現的幾率即幾率密度。反映的是幾率密度在距核不同r處的分布情況，它與常量n與l有關。
由|R（r）|2－r作圖，可得到電子雲徑向分布圖。氫原子的1s、2s、3s和2p、3p、3d的電子雲徑向分布如圖2－34所示。
前面談到，電子離核越近，幾率密度越大。但從幾率來看，並不一定是離核越近的越大，而且不同態的情況也不一樣。由於距核r處單位球殼中出現的幾率為4πr2dr×幾率密度，也即4πr2dr|R（r）|2，就令D（r）＝4πr2|R（r）|2為幾率的徑向分布函數。它反映的則是距核半徑為r處的球面附近、單位厚度整個球殼內電子出現的幾率，將D（r）－r作圖，就得到幾率徑向分布圖。
圖2-34（2）是氫原子1s態電子的幾率徑向分布圖。圖中極大值正好在玻爾半徑（r=a0=52.9pm）處。它表明在半徑為52.9皮米附近的單位球殼內電子出現的幾率，比任何其它地方單位球殼內的大。在這個意義上，可以說玻爾軌道是量子力學處理結果的一種粗略近似。

下面是氫原子一些不同態的幾率徑向分布圖：

由圖可看出，都有個幾率最大的主峰，而且常量n值越大，主峰離核越遠。這也說明核外電子雖無固定軌道，但幾率分布是遠近不同的，按出現幾率大小，電子雲是可以有不同密度的集中區域。此外2s、3s……主峰外還有小峰，說明這些態電子也有機會滲透到核附近。所以按核外電子出現幾率，電子雲既是可分層的，又是可相互滲透的。
電子雲的角度分布圖表示了電子在核外空間不同角度出現的幾率密度大小，從角度側面反映了電子幾率密度分布的方向性。電子雲的徑向分布圖反映的是幾率密度在距核不同處的分布情況。而幾率的徑向分布圖則表示電子在核外空間球殼內出現的幾率隨半徑r變化的情況，從而反映了核外電子幾率分布的層次及穿透性，常用來討論多電子原子的能量效應（屏蔽和鑽穿效應）。
（3）電子雲分布圖（黑點圖）
上面從角度和徑向兩個側面分析了幾率密度即電子雲的分布，而幾率密度在空間的實際分布則是由上述兩方面聯合決定的。幾率密度的空間分布，亦即是電子雲分布圖（黑點圖）。它可由相應的電子雲角度分布圖和徑向分布圖用投影的方法得到。這種圖也稱作電子雲的「實在圖象」或電子雲總體分布圖氫原子的幾種電子雲分布圖如圖2－37所示。

由圖可見1s和電子雲的分布圖雖都是球形對稱的，但2s電子雲有兩個密度集中的區域。對2pz電子來說，電子雲分布圖與其電子雲角度分布圖還有些相似，但3pz的電子雲分布圖和其角度分布圖則相差甚遠了。這是因為電子雲分布圖，除了受角度分布影響外，還要反映徑向分布的特點，3pz電子雲徑向分布圖有兩個峰，故使其電子雲分布圖出現了兩個密度集中的區域。
（4）電子雲的等密度面和界面圖
電子在空間的分布並沒有明確的邊界，在r值較大，離核很遠的地方電子出現的幾率並不為零。但實際上在離核幾百皮米以外，電子出現的幾率已很小

了。為了表示電子出現的主要區域分布，可將幾率密度（|ψ|2值）相同的各點聯成一個曲面，構成等密度面。等密度面圖可清晰地表現幾率密度變化的層次。下圖是2p、3p電子雲的等密度面圖，圖中每一條封閉曲線應理解為空間的一個封閉曲面，所標的數字為幾率密度的相對大小。

若從等密度面圖中選出某一等密度面，電子在此面內出現的幾率很大（如95％），而在此面外出現的幾率很小，則可用此等密度面來表示電子雲的「形狀」（或輪廓），叫做界面圖。圖2—39是幾種電子雲的界面圖。
[思考題]對於2p電子，電子雲界面圖中有節面，其幾率密度為零，那麼電子如何從節面下邊通過節面運動到節面上邊去的呢？
波函數與電子雲可以有多種函數圖形來表示它們的分布特徵，要注意各種圖形的得出並應根據函數的內容來理解，不同圖示的不同含義。上面介紹的只是一般常用的幾種，要求重點掌握波函數的角度部分圖示與電子雲幾率的徑向分布圖。

三、波函數和電子雲的區別和聯系
波函數和電子雲都是重要的基礎概念，它們既是不同的概念，但又是有密切的聯系。在物理意義上，波函數是描寫核外電子空間運動狀態的數學函數式，而電子雲則是電子在核外空間出現的幾率密度分布的形象化描述。從它們的角度部分的圖形看，形狀相似但略有不同，電子雲的角度分布圖比相應波函數的角度部分圖示要「瘦」點。而且波函數的角度部分圖示有正負號，而電子雲的都是正值。這些就是它們的不同點。可是它們都是描述核外電子空間運動狀態的，而且|ψ|2的函數圖象實際就是相應的電子雲的圖象。

❹ 量子力學原子模型是如何描述核外電子運動狀態的

一個電子的運動狀態要從4個方面來進行描述，即它所處的電子層、電子亞層、電子雲的伸展方向以及電子的自旋方向。在同一個原子中沒有也不可罩祥能有運動狀態完全相同的兩個電子存在。

根據這個規則，如果兩個電子在同一個軌道上，那麼這兩個電子的自旋一定是相反的。換句話說，只有兩個自旋相反的電子能進入每個軌道。

根據泡利不相容原理，我們知道S亞層只有一個軌道，它可以包含兩個自旋相反的電子。P亞層有3個軌道，可以容納6個電子；D亞層有5個軌道，可以容納10個電子。

在第一能層(K)中，只有1s亞能級，最多能容納兩個電子。第二層(L)包含兩個子層2s和2P，它們總共能容納8個電子。第3電枝碰子層(M層)由3s、3P和3D三個子層組成，共可容納18個電子。第n層總共有2n ^ 2個電子。

(4)電子雲模型要用什麼方法描述運動擴展閱讀：

電子和質子之間的吸引力庫侖力使電子被束縛在原子上，被稱為束縛電子。兩個或兩個以上的原子會交換或共享它們的束縛電子，這是化學鍵形成的主要原因。

當一個電子自由地從原子核中移動時，它被稱為自由電子。許多自由電子一起運動的凈流動稱為電流。電子在許多物理現象中起著重要的作用，如電、磁或熱傳導。運動的電子產生磁場，並被外部磁場偏轉。以加速度運動的電子發出電磁輻射。

❺ 電子雲知識怎樣理解

最簡單直觀的理解就是，玩射擊。前面有一個靶，然後你用槍打靶。然後你打了很多槍，於是靶上有很多洞，但是你發現這些洞的分布是有規律的。有些地塵歲方很密集，有些地方很稀疏。你不知道你的下一槍會打在什麼地方，你也不知道你的子彈是怎麼出現在那個地方的，但是你卻知道它出現在那個地方了。
這就相當於電子雲了。電子雲就是你派早睜打了無數槍之後出來的圖像。
僅睜歷供參考

❻ 原子核外電子的運動狀態用什麼來描述

描述核外電子運動狀態用以下的四個方面來描述：

(1)、電子層；

(2)、電子亞層和電子雲的形狀；

(3)、電子雲的伸展方向；

(4)、電子的自旋，現在看來應與量子力學四個量子數相對應。

❼ 核外電子的運動有什麼特點，如何形象的表示

1、核外電子質量小，運動空間小，運動速率大。
2、無確定的軌道，無法描述其運鬧羨動軌跡。
3、無法計算電子在某一刻所在的位置，只能指出其在核外空間某處出現的機會的多少。核外電子運動狀態的描述1、電子雲：描述核外電子運動特徵的圖象。
2、電子雲中的小黑脊穗點：
並不是表示原子核外的一個電子,而是表櫻彎卜示電子在此空間出現的機率。
3、電子雲密度大的地方說明電子出現的機會多，而電子雲密度小的地方說明電子出現的機會少。

❽ 請具體解釋下電子雲模型

電子雲是近代對電子用統計的方法，在核外空間分布方式的形象描繪，它的區別在於行星軌道式模型。電子有波粒二象性，它不像宏觀物體的運動那樣有確定的軌道，因此畫不出它的運亂凳動軌跡。我們不能預言它在某一時刻究竟出現在核外空間的哪個地方，只能知道它在某處出現的機會有多少。為此，就以單位體積內電子出現幾率，即幾率密度大小，用小白點的疏密來表示。小白點密處表示電子出現的幾率密度大，小白點疏處幾率密度小，看上去好像一片帶負電的雲隱陪禪狀物籠罩在原子核周圍，因此叫電子雲。這是量子灶塵方法描述原子結構的方法，這是根據一個叫做薛定諤的物理學家的波動方程（量子物理非常重要的方程）的解在三維坐標系的圖形表示

❾ 現代科學家根據微觀世界的波粒二象性規律,提出用量子力學的方法 描述核外電子運動

具有波性的微觀粒子,如電子,不再服從經典力學的規律,而遵循測不準關系,即其某一時刻的位置與動量,是不能同時准確給出的.對粒子的位置進行塵掘一次精確測量,會影響到粒子動量的精確性,位置測量的越精確,它的動量就會越不精確,反之亦然.所以只能給出一定的空間,描述電子有較大可能出現的區域.這就是「電子雲山滾模型」.電子雲模型中的電子在原子核外很小的空間內做高速運動,其運行沒有固定的規律,分層排布.不同能層、能級的電子雲,其軌道大小、形狀不同,但都是立體的,只能表示電子出現幾率較大的核外范圍（而不是早期理論的繞核圓周運動）.如s能級電子軌道模型是球形,p是三維直角坐標繫上的三組啞鈴型.學到相關的逗兄余內容,以後就會詳細了解的.我們看到的分子級別顯微圖,其組成原子都是球體,也是最外層電子高速運動的緣故（個人猜想）.這道題可以視為「學科間綜合題」,波粒二象性是物理知識,你描述核外電子運動可以參考化學中的電子雲模型,新課標教材的話,應該是《物質結構與性質》中的內容.同學,最後善意提醒：您把這個問題放在外國文學的分類下,不大容易得答案啊.

❿ 原子核外電子的運動狀態用什麼來描述

用四個量子數來描述：1.主量者粗子數(即能層或稱電子層)
2.角量子數(即能級或稱電子亞層)
3.磁清喚量子數(即首正鎮電子雲伸展方向)
4.自旋量子數