㈠ 處理帶電粒子在電場中的運動的方法有哪些
這個得看具體的題目來做，如果只是只受到電場的作用，這個相對來說簡單點。分以下情況：第一在勻強電場中，第二非勻強電場。在勻強電場中，可以利用功能關系來做，qu=1/2mv1^2-1/2mv0^2 ,也可以用運動學公式（這個具體的得看題目要求）。常見的題是：要求帶電粒子在電場中運動打在電場板，這個你畫圖，可以從板下方偏轉，也可以從板上方偏轉，得按實際情況考慮。畫出圖形求出打在邊沿上的條件，即可求出你所要求的。如果是非勻強電場，一般只是靠選擇題，一般都是根據電場線的方向或疏密或偏轉方向來做，方法是看粒子向那裡彎曲，則受力方向指向曲面的內側，然後判斷粒子的帶電情況，判斷粒子做正負功，從而判斷粒子的勢能變化情況，速度變化情況。疏密情況判斷加速度的變化。電場線的方向判斷電勢的變化。
㈡ 帶電粒子在電場中為什麼會加速是怎樣加速的
帶點例子在電場中會收到電場力的作用，電場力對例子做功從而是例子獲得動能速度增大。一般有兩種加速器，有些加速器還要利用到磁場。 按粒子的加速原理、加速器結構劃分加速器可分為直流高壓型、電磁感應型、直線共振型和迴旋共振型加速器。
高壓型加速器用直流高壓電場加速帶電粒子，它包括靜電加速器（單極和串列）、高壓倍加器、高頻高壓（地那米）加速器、絕緣芯變壓器型、電子簾型加速器等。
電磁感應型加速器用交變磁場所感生的渦旋電場加速粒子，包括常見的電子感應加速器和近年來發展的直線感應加速器。中國工程物理研究院已研製成功10MeV直線感應加速器。現正研製20MeV直線感應加速器，脈沖流強達2~3kA，這種加速器主要用來模擬核爆炸。
直線共振型加速器利用微波或高頻電場加速沿直線軌道運動的粒子，包括電子和離子。集裝箱檢查用加速器就屬於這種類型的加速器。加速電子的微波頻率為3000MHz ~9000MHz，加速質子的微波頻率為200MHz，加速重離子的微波頻率則在70MHz以下。已建成的直線加速器中加速電子的最高能量達50GeV，質子達800MeV。電子直線加速器是目前世界上數量最多的加速器。
迴旋共振型加速器利用高頻電場加速粒子，利用導向磁場使帶電粒子迴旋運動。這類加速器有普通的迴旋加速器、等時性迴旋加速器、穩相加速器、同步加速器等。加速的粒子有電子、質子、氘核及α粒子。在質子同步加速器基礎上發展起來的貯存環和對撞機，其能量可達2~40TeV（1TeV=1×1012eV），環的周長長達幾公里，加速質子的最高能量居各類加速器能量之首。但電子同步加速器由於同步輻射損失的限制，其能量不高於8GeV。而電子直線加速器由於電子的加速軌跡是直線，沒有同步輻射損失，加速管可長達幾十公里，能量高達50GeV。
㈢ 高中物理帶電粒子在復合場中的運動有什麼解題技巧
在高考壓軸題中，經常出現把這二者的運動結合起來，讓帶電粒子分別通過電場和磁場，把兩種或者兩種以上的運動組合起來，全面考察我們隊各種帶電粒子運動規律的掌握情況。求解這一類問題，一方面我們要按照順序對題目上給出的運動過程進行分段分析，將復雜的問題分解為一個一個的簡單熟悉的物理模型，另一方面我們也要全面准確分析相關過程中功能關系的變化，弄清楚各個狀態之間的能量變化，便於我們按照動能定理或者能量守恆定律寫方程。
在對帶電粒子在每個場中的運動狀況分析時，要特別注意粒子在場與場交接處的運動情況，因為這一般是一個臨界狀態，一定要分析清楚此刻粒子的速度大小和方向以及相應的位置關系，這通常對於進入另一個場中的運動有決定性的影響!
還有一些是兩場共存或者是三場共存的問題，這些運動會更加復雜，但是他本質上是一個力學問題，只要我們掌握的相應的規律，利用力學問題的研究思路和基本規律，都是可以順利克服的!
(1)對於微觀粒子，如電子、質子、離子等，因為其重力一般情況下與電場力或磁場力相比太小，可以忽略;而對於一些實際物體，如帶電小球、液滴、金屬塊等一般應當考慮其重力.
(2)在題目中有明確說明是否要考慮重力的，這種情況按題目要求處理比較正規，也比較簡單.
(3)不能直接判斷是否要考慮重力的，在進行受力分析與運動分析時，要結合運動狀態確定是否要考慮重力.
類型一、分離的電場與磁場
帶電粒子在電場中的加速運動可以利用牛頓第二定律結合勻變速直線運動規律，或者從電場力做功角度出發求出粒子進入下一個場的速度。對於帶電粒子在電場中的偏轉，要利用類平拋運動的規律，根據運動的合成與分解，結合牛頓定律和能量關系，求出粒子進入下一個場的速度大小，再結合速度合成與分解之間的關系，速度偏轉角正切值與位移偏轉角正切值的關系求出速度方向。
帶電粒子垂直進入勻強磁場，其運動情況一般是勻速圓周運動的一部分，解決粒子在磁場中的運動情況，關鍵是確定粒子飛入點和飛出點的位置以及速度方向，再利用幾何關系確定圓心和半徑。值得注意的是，若帶電粒子從磁場中某個位置飛出後，再經電場的作用在同一個位置以相同的速度大小再次飛入磁場中時，由於飛出和飛入速度方向相反，洛倫茲力的方向相反，粒子兩次在磁場中的運動軌跡並不重合!
需要強調的是，帶電粒子從一個場進入另外一個場，兩場之間的連接點是這類問題的中樞，其速度是粒子在前一個場的某速度，是後一個場的初速度，再解決問題時要充分利用這個位置信息。
類型二、多場並存的無約束運動
在解決復合場問題時應首先弄清楚是哪些場共存，注意電場和磁場的方向以及強弱，以便確定帶電粒子在場中的受力情況。帶電粒子在復合場中運動時如果沒有受到繩子，桿，環等的約束，則帶電粒子在空間中可以自由移動，只受場力的`作用。根據空間存在的場的不同，一般帶電粒子的運動規律不同，通常可以分為以下幾類：
1、靜止或勻速直線運動
如果是重力場與電場共存，說明電場力等於重力。常用方程為
;
如果是重力場與磁場共存，說明重力與洛倫茲力平衡。常用方程為
;
如果是勻強磁場和電場共存。說明電場力和洛倫茲力平衡。常用方程為
;
如果是重力場，電場，磁場三場共存。則粒子的運動情況分為兩類：(1)靜止，帶電粒子所受的重力和電場力平衡，沒有運動不受洛倫茲力作用。(2)勻速直線運動，可能是重力與電場力平衡，但運動方向與磁場方向在同一個直線上，故不受洛倫茲力作用;也可能是受到三個場力，這個時候運動方向與磁場方向肯定不在一條直線上，這說明三力平衡，一般結合正交分解法寫出對應的方程即可。
2、勻變速直線運動或者勻變速曲線運動
一般存在於電場與重力場共存比較多，由於合力恆定，可以採取等效重力場的方法。
3、勻速圓周運動
當帶電粒子所受的重力與電場力大小相等，方向相反時，帶電粒子在洛倫茲力的作用下，在垂直於勻強磁場的平面內做勻速圓周運動.相當於帶電粒子只受洛倫茲力作用的情況。
4、較復雜的曲線運動
當帶電粒子所受合外力的大小和方向均變化，且與初速度方向不在同一直線上，粒子做非勻變速曲線運動，這時粒子運動軌跡既不是圓弧，也不是拋物線.比如螺旋式運動，這種情況一般不在高考的考察范圍之內。
當然，無論粒子做什麼運動我們都要有一條清晰的思路幫助我們處理問題：
(1)弄清復合場的組成.如磁場、電場的復合,磁場、重力場的復合,磁場、電場、重力場三者的復合等.
(2)正確受力分析,除重力、彈力、摩擦力外要特別注意靜電力和磁場力的分析;
(3)根據受力情況確定帶電粒子的運動狀態,注意運動情況和受力情況的結合;
A、靜止或做勻速直線運動，用平衡的觀點去處理，根據受力平衡列方程求解;
B、做勻變速直線運動，用牛頓運動定律、動能定理、動量定理、功能關系等去處理;
C、做勻變速曲線運動，一般用運動的合成與分解去處理，同時輔助以動能定理和功能關系;D、勻速圓周運動，結合帶電粒子在勻強磁場中的運動規律，找圓心定半徑求時間，應用牛頓定律結合圓周運動規律求解;
E、非勻變速曲線運動，一般用動能定理、功能關系去處理。
(4)對於粒子連續通過幾個不同種類的場時,要分階段進行處理;
(5)畫出粒子運動軌跡,靈活選擇不同的運動規律。
由於帶電粒子在復合場中受力情況復雜、運動情況多變，往往出現臨界問題，這時應以題目中的“最大”、“最高”、“至少”等詞語為突破口，挖掘隱含條件，根據臨界條件列出輔助方程，再與其他方程聯立求解.
類型三、多場並存有約束的運動
帶電粒子在所運動的空間不僅有電場、磁場、重力場中的任意兩個場或者三個場同時存在，且在運動中還受到了繩子、桿、圓環等的約束，導致帶電粒子在空間不能自由移動，也就是說除了受到場力外還受到其他約束力作用，這一類型的題目也是壓軸題常考題型!
這類試題要求同學們的能力主要不是對事物的結局護著某一個側面進行描述，而是注重對事物整體的結構，功能和作用的認識!以及對事物發展過程中分析理解，要求我們對已經學習過的知識結合，重組、轉移、遷移來解決問題，同時需要構建物理模型。
帶電粒子在復合場中的運動，由於受到約束力作用，是物體的運動比不受約束的時候形式更加簡化。不同的約束條件可以構造不同的模型：繩子的約束作用可以構造圓周運動模型;把物體串在輕桿上，可以構造直線運動模型等。因此我們要根據約束的特性，確定帶電粒子的運動形式，根據基本運動的規律來解決問題。
另外我們還要充分利用功能關系來分析運動。因為帶電粒子在復合場中的運動，在多種力的作用下運動的形式可能比較簡單，但是規律可能更加復雜!比如變加速直線運動，此時我們無法根據其運動規律解題。這時利用能量分析和功能關系便能破解這個難題。如果磁場是復合場的一部分，我們往往要利用洛倫茲力不做功這一個特點，但是當帶電粒子做變速運動時，洛倫茲力往往會發生變化，引起其他力發生變化，從而導致其他力做功也發生變化。
對於帶電粒子在有摩擦的約束環境中運動時，我們還要充分利用過程整體法和電場力做功、重力做功與路徑無關的思想。電場力重力做功只由初末位置決定，與路徑無關的這一特性，使我們認識到不管過程有沒有往復，還是運動過程中各個階段是相互區別的，我們都可以不考慮過程細節，從全過程去解決問題。比如往復性的直線運動問題，如果是通過受力分析，分段計算，在求和，計算便顯得非常復雜;而我們用重力電場力做功與路徑無關的思想，就可以分析出帶電粒子最終能停在何處之類的問題，再結合過程整體法，就可以利用動能定理或者功能關系簡便的求得結果!
㈣ 有哪些方法可求帶電粒子在電場中加速的末速度
一、帶電粒子在勻強電場中運動，已知初速度v0
1、直線運動、已知運動時間t
v=v0+qE/m*t
已知運動位移s
v^2=v0^2+2as
2、類平拋運動
qEd=qU=1/2mv^2-1/2mv0^2 d沿場強方向兩點間的距離
二、帶電粒子在勻強電場中運動
由動能定理
qU=1/2mv^2-1/2mv0^2
㈤ 帶電粒子在復合場(電場與磁場同時存在)中的運動的分析方法
你沒說明我就當作是高中范圍內的內容了
如果外電場、外磁場是均勻的話，一般是這么分析的：
1。先考慮垂直於磁場方向的運動，因為磁場力只會受影響這個方向的速度影響
2。計算能使洛侖茲力 剛好抵消其餘所有外力垂直於磁場方向分量的合力 的速度大小和方向
3。將粒子放在該速度的慣性參照系中，得到另一個初速度
4。在該參照系下的粒子，只受洛侖茲力以及豎直於磁場方向的力，即做垂直於磁場方向的圓周運動以及沿磁場方向的勻加速運動
5。再將參照系換回到原參照系，即得帶電粒子運動狀態。
㈥ 帶電粒子在復合場(電場與磁場同時存在)中的運動的分析方法
你沒說明我就當作是高中范圍內的內容了
如果外電場、外磁場是均勻的話，一般是這么分析的：
1。先考慮垂直於磁場方向的運動，因為磁場力只會受影響這個方向的速度影響
2。計算能使洛侖茲力
剛好抵消其餘所有外力垂直於磁場方向分量的合力
的速度大小和方向
3。將粒子放在該速度的慣性參照系中，得到另一個初速度
4。在該參照系下的粒子，只受洛侖茲力以及豎直於磁場方向的力，即做垂直於磁場方向的圓周運動以及沿磁場方向的勻加速運動
5。再將參照系換回到原參照系，即得帶電粒子運動狀態。