傳熱過程的計算方法

㈠ 傳熱系數的計算公式是什麼

傳熱系數是一個過程量，其大小取決於壁面兩側流體的物性、流速，固體表面的形狀、材料的導熱 系數等因素。在建築物熱損失計算中，是表徵外圍護結構總傳熱性能的參數，其值取決於圍護結構所採用的材料、構造及其兩側的環境因素。

傳熱系數以往稱總傳熱系數。國家現行標准規范統一定名為傳熱系數。傳熱系數K值，是指在穩定傳熱條件下，圍護結構兩側空氣溫差為1度（K，℃），1小時內通過1平方米面積傳遞的熱量，單位是瓦/平方米·度（W/㎡·K，此處K可用℃代替）。

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傳熱現象將傳導、對流和輻射3種基本方式一並考慮。傳熱系數其值是當兩邊流體間的溫度差為1℃時，在單位時間(1小時)內，每單位壁面(1m2)所通過的熱量(kJ)，單位為kJ／(m2．h·K)。

傳熱系數愈大，傳熱效率愈高。導熱系數：在穩態條件下，1m厚的物體，兩側表面溫差為1℃，1h內通過1m2面積傳遞的熱量；

傳熱系數：在穩態條件下，圍護結構兩側空氣溫差為1℃（1K），1h內通過1m2面積傳遞的熱量；K值只有經試驗確定，試驗方法上有計算公式熱流系數應該就是兩側溫差為1K單位時間內通過的熱量。

㈡ 物體在熱傳遞過程中放熱的計算公式是什麼吸熱的計算公式是什麼

物體在熱傳遞過程中放熱的計算公式Q=cm(T初-T末）；
物體在熱傳遞過程中吸熱的計算公式Q=cm(T末-T初）；
Q代表熱量 C代表比熱容 M代表質量。

熱傳遞的理解：
1、熱傳遞，是改變內能的一種方式，是熱從溫度高的物體傳到溫度低的物體，或者從物體的高溫部分傳到低溫部分的過程，也是改變物體內能的方式。
2、熱傳遞是自然界普遍存在的一種自然現象。只要物體之間或同一物體的不同部分之間存在溫度差，就會有熱傳遞現象發生，並且將一直繼續到溫度相同的時候為止。
3、發生熱傳遞的唯一條件是存在溫度差，與物體的狀態，物體間是否接觸都無關。
4、熱傳遞的結果是溫差消失，即發生熱傳遞的物體間或物體的不同部分達到相同的溫度。

㈢ 物體的傳熱方式有幾種如何計算熱量

這一類問題最簡便的方法是應用熱阻的串聯的概念。對於該問題的傳熱過程，由四個熱阻串聯組成，分別為內牆對流熱阻，內牆導熱熱阻，外牆導熱熱阻和外牆對流熱阻，而傳熱系數，熱阻，溫差，傳熱量間的關系為：k=1/r,q=溫差/r或q=k*溫差。因此
傳熱系數k=1/(1/8.7+0.02/0.87+0.49/0.81+1/23)=1.35w/(m2•℃）單位面積傳熱量
q=k*t=1.35*（20-（-25））=60.74w/m2

㈣ 傳熱學有哪些基本公式

Nu = 2+0.6(Re^1/2)(Pr^1/3) 。F=Q/kK*△tm F 是換熱器的有效換熱面積。Q 是總的換熱量。k 是污垢系數一般取0.8-0.9K。是傳熱系數。△tm 是對數平均溫差。

傳熱學三種傳熱方式可以分開學。傳熱學相較於理論力學，工程熱力學，流體力學而言還是比較簡單的，一般大學生掌握了高等數學完全可以自學的。

學習傳熱學必須有耐心，了解幾種換熱方式和常見的幾個常數公式（努謝爾特數、格拉曉夫數、伯努利常數，傅里葉常數，而且常常推導下幾個常用常數公式間的關系，你會驚奇地發現他們其實不少是遠親的），其實解決傳熱學問題絕大多數都是在和導熱系數較勁，有時候是直接涉及。

(4)傳熱過程的計算方法擴展閱讀：

在熱對流方面，英國科學家牛頓於1701年在估算燒紅鐵棒的溫度時，提出了被後人稱為牛頓冷卻定律的數學表達式，不過它並沒有揭示出對流換熱的機理。

傳熱學作為學科形成於19世紀。

1804年，法國物理學家畢奧在熱傳導方面得出的平壁導熱實驗結果是導熱定律的最早表述。稍後，法國的傅里葉運用數理方法，更准確地把它表述為後來稱為傅里葉定律的微分形式。

1860年，基爾霍夫通過人造空腔模擬絕對黑體，論證了在相同溫度下以黑體的輻射率(黑度)為最大，並指出物體的輻射率與同溫度下該物體的吸收率相等，被後人稱為基爾霍夫定律。

㈤ 熱傳遞計算

熱傳遞速率下面的公式表示
q＝-λa(dt/dx)
λ為導熱系數
a為傳熱面積
t為溫度
x為在導熱面上的坐標
q是沿x方向傳遞的熱流密度（用單位時間的導熱量）
dt/dx是物體沿x方向的溫度變化率（與溫度差成正比，與長度成反比）
-表示熱量傳遞方向與溫度變化率方向相反
（這是熱力學中的傅立葉定律）λa(dt/dx)
由此可以看出，熱傳遞的速率與傳遞物體的長度成反比、橫截面積成正比、與溫度差成正比。
如果被加熱水箱起始溫度為t1（不知道），終止溫度是t2（190度），假設兩個恆溫熱源與被加熱水箱之間的傳熱物體相同，而溫度差不同，就是而且溫差開始大，隨著過程的進行逐漸減小，因此加熱時間的計算比較復雜，要用高等數學進行計算。
但可以看出，被加熱水箱起始溫度為t1不同得到的結果不同。

㈥ 傳熱平均溫差的計算

傳熱平均溫度差Δtm的計算： 傳熱過程的數學描述——熱量衡算微分式
以並流情況為例，並作如下假設：（1）冷熱流體的質量流量G1，G2以及比熱容Cp1，Cp2是常數；（2）傳熱系數是常數；（3）換熱器無散熱損失；（4）換熱面沿流動方向的導熱量可以忽略不計。

在前面假設的基礎上，並已知冷熱流體的進出口溫度，現在來看圖中微元換熱面dA一段的傳熱。溫差為：

在固體微元面dA內，兩種流體的換熱量為：

對於熱流體和冷流體：


可見，溫差隨換熱面呈指數變化，則沿整個換熱面對平均溫差為：
其他過程和公式與並流是完全一樣的，因此，最終仍然可以得到：

平均溫差是換熱器兩端溫差的對數平均值，稱對數平均溫差。並流逆流平均溫差計算式相同，兩端溫差的計算方法不同。
並流：

逆流：

或者將對數平均溫差寫成如下統一形式（順流和逆流都適用）：
平均溫差的另一種更為簡單的形式是算術平均溫差，即
算術平均溫差相當於溫度呈直線變化的情況，因此，總是大於相同進出口溫度下的對數平均溫差，當Δtmax/Δtmin≤2時，兩者的差別小於4%；當Δtmax/Δtmin≤1.7時，兩者的差別小於2.3%。 其他復雜布置時換熱器平均溫差的計算
對純逆流（逆流的平均溫差最大）的對數平均溫差進行修正以獲得其他情況下的平均溫差。
是給定的冷熱流體的進出口溫度布置成逆流時的LMTD，ψ是小於1的修正系數。