水力學三點法四點法具體計算方法

㈠ 什麼是流體力學流體力學的研究方法

流體力學是在人類同自然界作斗爭和在生產實踐中逐步發展起來的。那麼你對流體力學了解多少呢?以下是由我整理關於什麼是流體力學的內容，希望大家喜歡!

流體力學的理論基礎

將粘性考慮在內的流體運動方程則是法國C.-L.-M.-H. 納維於1821年和英國G. G. 斯托克斯於1845年分別建立的，後得名為納維-斯托克斯方程，它是流體動力學的理論基礎。

由於納維-斯托克斯方程是一組非線性的偏微分方程，用分析方法來研究流體運動遇到很大困難。為了簡化方程，學者們採取了流體為不可壓縮和無粘性的假設，卻得到違背事實的達朗伯佯謬——物體在流體中運動時的阻力等於零。因此，到19世紀末，雖然用分析法的流體動力學取得很大進展，但不易起到促進生產的作用。

與流體動力學平行發展的是水力學(見液體動力學)。這是為了滿足生產和工程上的需要，從大量實驗中總結出一些經驗公式來表達流動參量之間關系的經驗科學。

使上述兩種途徑得到統一的是邊界層理論。它是由德國L. 普朗特在1904年創立的。普朗特學派從1904年到1921年逐步將N-S方程作了簡化，從推理、數學論證和實驗測量等各個角度，建立了邊界層理論，能實際計算簡單情形下，邊界層內流動狀態和流體同固體間的粘性力。同時普朗克又提出了許多新概念，並廣泛地應用到飛機和汽輪機的設計中去。這一理論既明確了理想流體的適用范圍，又能計算物體運動時遇到的摩擦阻力。使上述兩種情況得到了統一。

流體力學的研究方法

可以分為現場觀測、實驗室模擬、理論分析、數值計算四個方面：

現場觀測

對自然界固有的流動現象或已有工程的全尺寸流動現象，利用各種儀器進行系統觀測，從而總結出流體運動的規律並藉以預測流動現象的演變。過去對天氣的觀測和預報，基本上就是這樣進行的。但現場流動現象的發生不能控制，發生條件幾乎不可能完全重復出現，影響到對流動現象和規律的研究;現場觀測還要花費大量物力、財力和人力。因此，人們建立實驗室，使這些現象能在可以控制的條件下出現，以便於觀察和研究。

實驗室模擬

在實驗室內，流動現象可以在短得多的時間內和小得多的空間中多次重復出現，可以對多種參量進行隔離並系統地改變實驗參量。在實驗室內，人們也可以造成自然界很少遇到的特殊情況(如高溫、高壓)，可以使原來無法看到的現象顯示出來。現場觀測常常是對已有事物、已有工程的觀測，而實驗室模擬卻可以對還沒有出現的事物、沒有發生的現象(如待設計的工程、機械等)進行觀察，使之得到改進。因此，實驗室模擬是研究流體力學的重要方法。但是，要使實驗數據與現場觀測結果相符，必須使流動相似條件(見相似律)完全得到滿足。不過對縮尺模型來說，某些相似准數如雷諾數和弗勞德數不易同時滿足，某些工程問題的大雷諾數也難以達到。所以在實驗室中，通常是針對具體問題，盡量滿足某些主要相似條件和參數，然後通過現場觀測驗證或校正實驗結果。

理論分析

根據流體運動的普遍規律如質量守恆、動量守恆、能量守恆等，利用數學分析的手段，研究流體的運動，解釋已知的現象，預測可能發生的結果。理論分析的步驟大致如下：

①建立“力學模型”

一般做法是：針對實際流體的力學問題，分析其中的各種矛盾並抓住主要方面，對問題進行簡化而建立反映問題本質的“力學模型”。流體力學中最常用的基本模型有：連續介質(見連續介質假設)、牛頓流體、不可壓縮流體、理想流體(見粘性流體)、平面流動等。

②建立控制方程

針對流體運動的特點，用數學語言將質量守恆、動量守恆、能量守恆等定律表達出來，從而得到連續性方程、動量方程和能量方程。此外，還要加上某些聯系流動參量的關系式(例如狀態方程)，或者其他方程。這些方程合在一起稱為流體力學基本方程組。流體運動在空間和時間上常有一定的限制，因此，應給出邊界條件和初始條件。整個流動問題的數學模式就是建立起封閉的、流動參量必須滿足的方程組，並給出恰當的邊界條件和初始條件。

③求解方程組

在給定的邊界條件和初始條件下，利用數學方法，求方程組的解。由於這方程組是非線性的偏微分方程組，難以求得解析解，必須加以簡化，這就是前面所說的建立力學模型的原因之一。力學家經過多年努力，創造出許多數學方法或技巧來解這些方程組(主要是簡化了的方程組)，得到一些解析解。

④對解進行分析解釋

求出方程組的解後，結合具體流動，解釋這些解的物理含義和流動機理。通常還要將這些理論結果同實驗結果進行比較，以確定所得解的准確程度和力學模型的適用范圍。

數值計算

前面提到的採用簡化模型後的方程組或封閉的流體力學基本方程組用數值方法求解。電子計算機的出現和發展，使許多原來無法用理論分析求解的復雜流體力學問題有了求得數值解的可能性。數值方法可以部分或完全代替某些實驗，節省實驗費用。數值計算方法最近發展很快，其重要性與日俱增。

四種研究方法之間的關系：

㈡ 描述水流運動的三大基本方程

流體力學三大方程是什麼？適用條件是什麼？
最佳答案
一、流體力學之流體動力學三大方程分別指：
1、連續性方程——依據質量守恆定律推導得出。
2、能量方程（又稱伯努利方程）——依據能量守恆定律推導得出。
3、動量方程——依據動量守恆定律（牛頓第二定律）推導得出的。
二、適用條件：
流體力學是連續介質力學的一門分支，是研究流體(包含氣體，液體以及等離子態)現象以及相關力學行為的科學納維-斯托克斯方程基於牛頓第二定律，表示流體運動與作用於流體上的力的相互關系。納維-斯托克斯方程是非線性微分方程。
其中包含流體的運動速度，壓強，密度，粘度，溫度等變數，而這些都是空間位置和時間的函數。一般來說，對於一般的流體運動學問題。
需要同時將納維-斯托克斯方程結合質量守恆、能量守恆，熱力學方程以及介質的材料性質，一同求解。由於其復雜性，通常只有通過給定邊界條件下，通過計算機數值計算的方式才可以求解。



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流體力學的發展歷程：
流體力學是在人類同自然界作斗爭和在生產實踐中逐步發展起來的。中國有大禹治水疏通江河的傳說。秦朝李冰父子（公元前3世紀）領導勞動人民修建了都江堰，至今還在發揮作用。大約與此同時，羅馬人建成了大規模的供水管道系統。
對流體力學學科的形成作出貢獻的首先是古希臘的阿基米德。他建立了包括物體浮力定理和浮體穩定性在內的液體平衡理論，奠定了流體靜力學的基礎。此後千餘年間，流體力學沒有重大發展。
15世紀義大利達·芬奇的著作才談到水波、管流、水力機械、鳥的飛翔原理等問題。
17世紀，帕斯卡闡明了靜止流體中壓力的概念。但流體力學尤其是流體動力學作為一門嚴密的科學，卻是隨著經典力學建立了速度、加速度，力、流場等概念，以及質量、動量、能量三個守恆定律的奠定之後才逐步形成的。
參考資料來源：網路-流體動力學基本

㈢ 如何計算水頭損失和管內流量

1管道沿程水頭損失的計算
1.1計算的依據計算管道的沿程水頭損失一般用如下公式:hf=f
式中hf-沿程水頭損失(m)L-管道長(m) Q-流量(m3/h)
D-管道內徑(mm)f-阻力系數 m-流量指數b-管徑指數
對於不同的管材f、m、b系數不同,可從下表中選用:
根據不同的管材將表中的參數代入公式中即可計算管道的沿程水頭損失。
1.2用Excel計算的方法用上面的公式手工計算十分麻煩,並且計算速度慢,如果進行大量的計算會給技術人員造成一定的工作量,為此如果用Excel計算,就十分容易且不易出錯。在Excel電子表格中輸入的公式及數據如下:
將A1-M1單元格合並,輸入「管道沿程水頭損失計算表(硬塑料管)」
A2=「日期」 B2=「工程名稱」
C2=f D2=m
E2=bF2=L(m)
G2=D(mm) H2=Q(m3/h)
I2=hf(m)J2=「流速V(m/s)」
A3=填入日期 B3=填入工程名稱
C3=94 800D3=1.77
E3=4.77F3=管道長度(m)
G3=管道內徑(mm)H3=流量(m3/h)
I3=C3*F3*H3^D3/G3^E3
J3=4 000 000*H3/(3 600*G3^2*3.14)
將以上數據填好後,自動計算結果,如果繼續計算,將f、m、b三項下拉,重新修改數據即可,計算十分快捷方便。用同樣的方法建立其他管材的工作表格,將不同的f、m、b填入即可。管道的局部水頭損失一般按沿程水頭損失的10%估算。

㈣ 水力學的主要理論

水動力學的數理分析首先是根據問題的客觀條件和生產任務或理論要求，對所研究的液體建立力學模型，提出假設，使分析簡化。最常用的力學模型有連續介質模型，將由分子組成、分子之間有空隙的的非連續液體看作分子緊密相依沒有空隙的連續介質；不可壓縮流體模型，將受壓收縮、受熱膨脹、有彈性的液體，看作無彈性密度不變的不可壓縮流體；無粘性流體模型，將流動時因粘性作用產生內摩擦力的液體，看作粘性不起作用，無內摩擦力的流體；理想液體模型，不可壓縮無粘性的液體。力學模型確定後，以相適應的運動學和動力學基本方程式為工具，結合起始條件和邊界條件，進行各種流動的質量平衡、動量平衡和能量平衡分析，求出所需要的各種變數。 由於水力學的基本量是長度、時間和質量，獨立因次的數目為三，則用無因次方程代替有因次方程可以使變數減少三個。這在實驗分析中，可大量地減少實驗次數加速實驗進程；在理論分析中，可以更合理地提出變數關系式。這種方法叫做理論法。
數值模擬是計算機問世以來所採用的研究方法，也是數理分析的一種補充。當研究對象過於復雜、控制方程非線性、邊界條件不規則，利用現有的數學力學方法難以得出解析解時，可以建立數值模型，編製程序，通過計算機運算得出數字結果或圖線。
和實驗研究相比，數值模擬在邊界條件和流體物理性質上有更大的靈活性和控制范圍。對於必須進行實驗研究的問題先進行數值模擬，可以對實驗規劃和布置、測試儀器的選擇提供有價值的參考。這種方法叫做數值模擬法，更是為前兩種，特別是第一種方法服務的一種方法，一切依賴於第一種方法。它只是第一種方法的一種工具。 總體來講，水力學是建立在實踐基礎之上的一門學科，從工程意義上講，它是一門經驗學。

㈤ 流量和流速計算公式

流量和流速的方程為：流速乘以橫截面積就是流量。他兩個是正比例關系。

Q=Sv=常量。（S為截面面積,v為水流速度）(流體力學上長用Q=AV)，單位是立方米每秒。

流速與壓力的關系是「伯努利原理」。

最為著名的推論為：等高流動時，流速大，壓力就小。

丹尼爾·伯努利在1726年提出了「伯努利原理」。

這是在流體力學的連續介質理論方程建立之前，水力學所採用的基本原理，其實質是流體的機械能守恆。

即：動能+重力勢能+壓力勢能=常數。

其最為著名的推論為：等高流動時，流速大，壓力就小。

伯努利原理往往被表述為p+1/2ρv2+ρgh=C，這個式子被稱為伯努利方程。

式中p為流體中某點的壓強，v為流體該點的流速，ρ為流體密度，g為重力加速度，h為該點所在高度，C是一個常量。

它也可以被表述為p1+1/2ρv12+ρgh1=p2+1/2ρv22+ρgh2。

需要注意的是，由於伯努利方程是由機械能守恆推導出的，所以它僅適用於粘度可以忽略、不可被壓縮的理想流體。

㈥ 水的壓力是怎麼計算的 給個公式 謝謝

1、以大氣壓強計量：一般取76cm水銀柱高所產生的壓強（約為10.33m水柱高）為標准大氣壓(atm)。工程上習慣採用10m水柱高的壓強為一個工程大氣壓(at)。

2、以液柱高計量：常用的有汞柱高或水柱高。不同計量單位之間的變換關系為： latm=1.033at=1.013×105Pa

靜水總壓力計算：作用在平面上靜水總壓力的大小P等於該平面的面積A與其形心處的壓強pc的乘積，即p=pcA=γhcA。

動水總壓力計算：度量壓強有不同的參考基準。以絕對真空為基準的稱絕對壓強，以當地大氣壓強為基準的稱相對壓強。

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一、靜水壓強

其特性為通過一點具有不同方位的各作用面上的壓強大小彼此相等。靜水壓強是空間點坐標的標量函數。在重力作用下的均質靜止液體中,任一點的壓強為p=p0+γh。式中p0為液面壓強,h為該點處於液面下的深度，γ為液體容重,γh就是從該點到液面的單位面積上的液柱重量。

靜止液體內任一點相對於某一水平基準面的位置高度z與該點的壓強高之和，等於同一常數。如果作用在靜止液體邊界上的壓強有所增減，則液體內部任意點任意方向上的壓強將發生同樣大小的增減。這就是靜水壓強傳遞的帕斯卡定律。

二、動水壓強

在運動液體內部，由於粘滯性作用，任意界面上不僅有垂直於界面的壓力，還有沿著界面作用的切力。和靜止液體不同，在運動液體內部過同一點而方位不同的作用面上，壓強的大小彼此不等。可以證明，過同一點，沿任意三個彼此垂直的方向作用的壓強大小的平均值，是與方向無關的常數。這常數就叫做該點的動水壓強。

這樣定義的動水壓強也是空間點坐標的標量函數。在流線為平行直線的均勻流斷面上動水壓強分布規律與靜水壓強相同。在流線近似於平行線的漸變流斷面上，動水壓強分布近似於靜壓分布。在流線彎曲或不平行或既彎曲又不平行的急變流斷面上，由於離心慣性力的作用，動水壓強分布規律不同於靜水壓強。

紊流中一點的動水壓強隨時間作不規則的變化，一般取一段時間內壓強的平均值即時均壓強，以及瞬時壓強與時均壓強之差即脈動壓強，作為研究對象（見層流和紊流）。

參考資料：網路——水壓力

㈦ （一）計算方法

1.Tennant法

估計河流生態用水的常用方法是Tennant法，又稱Montana法，這是一種水文學方法。該法在考慮保護魚類、野生動物和有關環境資源的河流流量狀況下，按照年平均流量的百分數推薦河流基流。Tennant方法主要用來評價河流水資源開發利用程度或作為在優先度不高的河段研究河道流量推薦值使用，或作為其他方法的一種檢驗。

Tennant法根據流量級別及其對生態的有利程度，將河道內生態環境需水量確定為不同的級別，從「極差」到「最大」共8個級別，並對不同級別推薦了河流生態用水流量佔多年平均流量的百分比。

Tennant方法的計算過程相對簡單，即只要根據多年平均流量，利用相應級別的百分比即可確定出年內不同時段的生態環境需水量，對全年求和即可求得全年的生態環境需水量。

2.Q90法

Q90法源於美國的7Q10法，7Q10法為美國考慮水質因素確定河道內生態環境需水的方法，即採用90%保證率最枯連續7 d的平均流量作為河流最小流量設計值。美國環保署（EPA）通過研究表明基於水文學的7Q10法和基於生物學的4B3法的計算結果十分接近，因而建議以此作為污染物排放對水生物長期影響效果的水質標准設計流量。此後，美國聯邦政府和許多州通過立法將7Q10法作為確定河道內基流的計算方法。7Q10法在20世紀70年代傳入我國並在許多大型水利工程建設的環境影響評價中得到應用。由於該標准要求比較高，鑒於我國的經濟發展水平比較落後、南北方水資源情況差別較大的現狀，對該法進行了修改，一般採用近10年最枯月平均流量或90%保證率最枯月平均流量。

Q90法也是一種水文學計算方法，即將90%保證率的最小月平均流量作為河道內生態環境需水流量值。其計算過程為，首先由各河段水文歷史資料，在各年中找出其月平均流量最小月份的流量值，然後利用這些最小月平均流量進行頻率計算，其90%保證率的流量值即可作為河道內生態環境需水流量，由此流量值即可求得全年的生態環境需水量。

3.濕周法

濕周法則是一種水力學計算方法，其主要依據是水力學研究中得到的基本認識。通常濕周隨著河流流量的增大而增加，然而當濕周超過某臨界值後，即使河流流量的巨幅增加也只能導致濕周的微小變化。注意到濕周臨界值的這一特殊意義，我們只要保護好作為水生物棲息地的臨界濕周區域，也就基本上滿足了臨界區域水生物棲息保護的最低需求。將河流臨界濕周作為水生物棲息地質量指標估算相應河流生態需水量時，所得的流量會受到河道形狀的影響。這種方法一般適用於寬淺河道。

濕周法計算的關鍵是要確定出流量—濕周關系，這可以先根據河道斷面資料確定出水位—濕周關系，並結合水文學中的水位—流量關系即可確定出流量—濕周關系。由流量—濕周關系圖，在其中找出變化曲折的臨界點，將此臨界點的流量值作為保持河道內生態需水的流量值，由此流量值即可求得全年的生態環境需水量。

㈧ 水力學最難學的是什麼

水力學是研究以水為代表的液體的宏觀機械運動規律，及其在工程技術中的應用。水力學包括水靜力學和水動力學。
水靜力學研究液體靜止或相對靜止狀態下的力學規律及其應用，探討液體內部壓強分布，液體對固體接觸面的壓力，液體對浮體和潛體的浮力及浮體的穩定性，以解決蓄水容器，輸水管渠，擋水構築物，沉浮於水中的構築物，如水池、水箱、水管、閘門。堤壩、船舶等的靜力荷載計算問題。
水動力學研究液體運動狀態下的力學規律及其應用，主要探討管流、明渠流、堰流、孔口流、射流多孔介質滲流的流動規律，以及流速、流量、水深、壓力、水工建築物結構的計算，以解決給水排水。道路橋涵、農田排灌、水力發電、防洪除澇、河道整治及港口工程中的水力學問題。
隨著經濟建設的發展，水力學學科衍生了一些新的分支，以處理特定條件下的水力學問題，如以解決河流泥沙運動所導致的河床演變問題的動床水力學，以解決風浪對防護構築物的動力作用和對近岸底砂的沖淤作用等問題的波浪理論等。
水力學作為學科而誕生始於水靜力學。公元前400餘年，中國墨翟在《墨經》中，已有了浮力與排液體積之間關系的設想。公元前250年，阿基米德在《論浮體》中，闡明了浮體和潛體的有效重力計算方法。1586年德國數學家斯蒂文提出水靜力學方程。 十七世紀中葉，法國帕斯卡提出液壓等值傳遞的帕斯卡原理。至此水靜力學已初具雛形。
水動力學的發展是與水利工程興建相聯系的。公元前三世紀末，中國秦代修建規模巨大的都江堰、靈渠和鄭國渠。漢初利用山溪水流作動力。此後在歷代防洪及航運工程上積累了豐富的經驗。但是液體流動的知識，在中國相當長的時間內，在歐洲直至15世紀以前，都被認為是一種技藝，而未發展為一門科學。文藝復興期間，義大利人達·芬奇在實驗水力學方面獲得巨大的進展，他用懸浮砂粒在玻璃槽中觀察水流現象，描述了波浪運動、管中水流和波的傳播、反射和干涉。
十八世紀初葉，經典水動力學有迅速的發展.歐拉和丹尼爾第一·伯努利是這一領域中傑出的先驅者。 十八世紀末和整個十九世紀，形成了兩個相互獨立的研究方向：一是運用數學分析的理論流體動力學；一是依靠實驗的應用水力學。開爾文、瑞利、斯托克斯、蘭姆等人的工作使理論水平達到相當的高度，而謝才、達西、巴贊、弗朗西斯、曼寧等人則在應用水力學方面進行了大量的實驗研究，提出了各種實用的經驗公式。
十九世紀末，流體力學的發展扭轉 了研究工作中的經驗主義傾向，這些發展是：雷諾理論及實驗研究；雷諾的因次分析；弗勞德的船舶模型實驗；空氣動力學的迅速發展。二十世紀初的重要突破是普朗特的邊界層理論，它把無粘性理論和粘性理論在邊界層概念的基礎上聯系起來。
二十世紀蓬勃發展的經濟建設提出了越來越復雜的水力學問題：高濃度泥沙河流的治理；高水頭水力發電的開發；輸油干管的敷設；採油平台的建造；河流湖泊海港污染的防治等。使水力學的研究方向不斷發展，從定床水力學轉向動床水力學 ；從單向流動到多相流動；從牛頓流體規律到非牛頓流體規律；從流速分布到溫度和污染物濃度分布；從一般水流到產生滲氣、氣蝕，引起振動的高速水流。以電子計算機應用為主要手段的計算水力學 也得到了相應的發展。水力學作為一門以實用為目的的學科將逐漸與流體力學合流。
水動力學的數理分析首先是根據問題的客觀條件和生產任務或理論要求，對所研究的液體建立力學模型，提出假設，使分析簡化。最常用的力學模型有連續介質模型，將由分子組成、分子之間有空隙的的非連續液體看作分子緊密相依沒有空隙的連續介質；不可壓縮流體模型，將受壓收縮、受熱膨脹、有彈性的液體，看作無彈性密度不變的不可壓縮流體；無粘性流體模型，將流動時因粘性作用產生內摩擦力的液體，看作粘性不起作用，無內摩擦力的流體；理想液體模型，不可壓縮無粘性的液體。力學模型確定後，以相適應的運動學和動力學基本方程式為工具，結合起始條件和邊界條件，進行各種流動的質量平衡、動量平衡和能量平衡分析，求出所需要的各種變數。
對原型流動進行系統的觀察和測定，從原始數據中尋求流動規律，是水力學研究的最可靠的方法。如果實際上不可能，或需要費用太大，則可在實驗室根據力學相似原理，找出影響流動的主要作用力，選用相應的模型律，以縮小的比例尺在模型上近似地重現和原型成一定比例的流動，根據模型流動的測定，估算原型流動的狀態和各種參數，是數理分析和實驗分析的重要補充，它是以白金漢提出的，定理為依據，使有因次方程無因次化。
由於水力學的基本量是長度、時間和質量，獨立因次的數目為 三，則用無因次方程代替有因次方程可以使變數減少三個。這在實驗分析中，可大量地減少實驗次數加速實驗進程；在理論分析中，可以更合理地提出變數關系式。
數值模擬是計算機問世以來所採用的研究方法，也是數理分析的一種補充。當研究對象過於復雜、控制方程非線性、邊界條件不規則，利用現有的數學力學方法難以得出解析解時，可以建立數值模型，編製程序，通過計算機運算得出數字結果或圖線。
和實驗研究相比，數值模擬在邊界條件和流體物理性質上有更大的靈活性和控制范圍。對於必須進行實驗研究的問題先進行數值模擬，可以對實驗規劃和布置、測試儀器的選擇提供有價值的參考。

㈨ 水力學中求靜水總壓力的一道簡單的計算題,著急等待求解!先謝謝了

左邊受壓面積 A1=h1B/sin45=3*1/sin45 = 4.2426 m
形心水深 hc1=2m
壓力 F1 = ρghc1A1= 1000*9.8*2*4.2426= 83155 N
右邊受壓面積 A2=h2B/sin45=2*1/sin45 = 2.8284m
形心水深 hc2=1m
壓力 F2 = ρghc2A2= 1000*9.8*1*2.8284= 27718 N
靜水總壓力 F=F1-F2=83155-27718= 55437 N
設靜水總壓力作用點離B點距離為X，則由合力矩定理有：
FX=F1*(h1/3)/sin45-F2*(h2/3)/sin45
X=[F1*(h1/3)/sin45-F2*(h2/3)/sin45]/F=[83155*(3/3)/sin45-27718*(2/3)/sin45]/55437 = 1.65 m
靜水總壓力作用點位於閘門的縱向對稱線上，離B點距離為1.65m.

以上是解析法。圖解法可以把閘門兩邊的壓強分布圖（均是三角形分布）合成，因方向相反，相抵消後剩下的壓強分布圖是一個梯形，以這個梯形為截面積，以寬度B=1m四稜柱的體積就是靜水總壓力。至於作用點，壓強分布圖可看成由一個矩形和三角形合成，仍可用由合力矩定理求靜水總壓力的作用點位置。（略）

㈩ 如何計算管道的壓力降

根據水力學原理，有達西公式和列賓宗公式都是計算沿程水力摩阻的，局部水利摩阻可以查水利摩阻系數表，然後乘以速度的平方再除以2g。

管道壓力降計算有那些方法,不同的流體狀態，其計算方法是不同的。

不可壓縮流體（如液體）的壓力降計算方法主要為阻力系數和當量長度法；可壓縮流體（如氣體）的壓力降計算方法和二相流流體（汽-液、氣-固、液-固）的壓力降計算方法較為復雜。具體的計算方法，您可以參看《HG/T 20570.7-95 管道壓力降計算》。

(10)水力學三點法四點法具體計算方法擴展閱讀：

按壓力分：

1、低壓管道工程壓力＜1.6MPa；

2、中壓管道工程壓力1.6-6.4MPa；

3、高壓管道工程壓力6.4-10MPa；

4、超高壓管道工程壓力10-20MPa。

① GB5044分為四級（與99容規相同）：極度危害（1級）＜0.1mg/m3；高度危害（2級）0.1～1mg/m3；中度危害（3級）1.0～10mg/m3；輕度危害（4級）＞10mg/m3。

② GB5016標准對可燃氣體火災危險性分甲、乙兩類，甲類氣體為可燃氣體與空氣混合物的爆炸下限不大於10％（體積），乙類氣體為可燃氣體與空氣混合物的爆炸下限不小於10％（體積）。