力學測量方法

㈠ 鋼材有哪些主要力學性能試述它們的定義及測定方法。

鋼材的單調拉伸應力-應變曲線提供了三個重要的力學性能指標：抗拉強度，伸長率，屈服點

㈡ 力學實驗的檢測手法是什麼

力學實驗的檢驗方法是用力的三要素來檢驗。
力的三要素包括大小、方向和作用點。我們把具有方向的物理量叫做矢量，所以力是矢量。力的單位是牛頓。
測定力的大小，要用彈簧秤。彈簧秤的刻度標在外殼上，彈簧的下端標有指針和鉤子，從指針上的刻度可以讀出力的大小。因為在除去外力後彈簧如果能恢復原來的長度，彈簧的伸長與拉力是成正比例的，所以彈簧秤可以用來測量力的大小。
希望我能幫助你解疑釋惑。

㈢ 如何簡述常用力學量及其測試設備

力學量是量子力學中的可觀察量。力學測量儀器，用於測量質量、壓力、真空、力值、硬度、容量、密度、力矩、轉速、流量、振動和重力加速度等力學量的儀器的統稱。

在量子力學中，描述體系的任何力學量如能量、角動量等都是可測量或可觀測的，它們都可以用一個線性厄米算符來表示。量子力學中的可觀察量。在量子力學中，描述體系的任何力學量如能量、角動量等都是可測量或可觀測的，它們都可以用一個線性厄米算符來表示。

相關拓展

量子力學是什麼？

量子力學（Quantum Mechanics），為物理學理論，是研究物質世界微觀粒子運動規律的物理學分支，主要研究原子、分子、凝聚態物質，以及原子核和基本粒子的結構、性質的基礎理論。

它與相對論一起構成現代物理學的理論基礎。量子力學不僅是現代物理學的基礎理論之一，而且在化學等學科和許多近代技術中得到廣泛應用。

19世紀末，人們發現舊有的經典理論無法解釋微觀系統，於是經由物理學家的努力，在20世紀初創立量子力學，解釋了這些現象。量子力學從根本上改變人類對物質結構及其相互作用的理解。

以上內容參考網路-量子力學

㈣ afm怎麼進行力學測量force volume

是否可以用AFM來側試納米纖維的力學性能覺得不可以，力學性能是宏觀量，差別太大，不是原子力能做的

㈤ 力學 基本量的測量數據

力？功？能量？

㈥ 泊松比系數及測量方法

4.6.1 認識泊松比系數的歷史過程^［40］

文獻［40］對認識泊松比系數的歷史過程及岩石變形的有關情況進行了綜述，略作介紹如下。

Thomas Young（1773～1829）1807年出版的Course of Lectures 指出，桿在拉伸和壓縮過程中，縱向變形總是伴隨著側向變形。Siméon Denis Poisson（1781～1840）1828年在巴黎科學院宣讀並在次年出版的研究報告中，基於少量均勻各向同性圓柱桿的拉伸試驗，提出了現在稱之為泊松比系數的彈性常數，其試驗數值為0.25。根據一個並不確切的分子模型，也得到泊松比系數為1/4。Guillame Wertheim（1815～1861）也支持泊松比系數為單一常數，但所作的試驗與泊松的理論預測並不一致，1848年他推薦1/3 作為泊松比系數的取值；1857年給出具有圓、橢圓、矩形柱體以及管狀試樣的扭轉結果，認為泊松比系數不是1/4，而接近於1/3。試驗涉及的材料有鐵、玻璃、木材等。

Kupffer A T（1799～1865）、Neumann F E（1798～1895）基於各自的實驗結果，認為泊松比系數隨材料而變化，並非常數。Gustav Robert Kirchhoff（1824～1887）於1859年在圓柱狀的金屬懸臂梁自由端作用偏心載荷，使之同時產生扭轉和彎曲，利用附著在懸臂梁端面上的反射鏡測量其扭角和傾角；結果表明，鋼的泊松比系數為 0.297，黃銅為0.387。Barré de Saint-Venant（1797～1886）進行的矩形梁純彎曲試驗，建立了泊松比系數的測定方法。矩形梁純彎曲時，其寬度方向將產生泊松效應：受拉應力的凸邊寬度減小，受壓應力的凹邊寬度增加。測量矩形梁端面和側面中心線的彎曲半徑，其比值就是泊松比系數。其後許多人對多種材料進行了泊松比系數的實驗測定。

Woldemar Voigt（1850～1919）在1887～1889年從單一晶體不同方向切出柱狀試樣進行扭轉彎曲試驗，最終確定對於各向同性材料的彈性變形，需要用兩個參數來描述，即彈性模量和柏松比系數。1908年Eard August Grüneisen（1877～1949）進行單向拉伸試驗，首次利用直接測定試樣縱向和橫向變形的方法確定泊松比系數。這已成為現在標準的靜態測定方法。更為詳盡的歷史進程可以參見文獻［41，42］。

4.6.2 負值泊松比系數

文獻［43］對動態泊松比為負值的岩心進行了單軸壓縮試驗，在載入初期試樣側向也出現了收縮，即泊松比為負值。筆者進行的重復試驗表明，產生這種現象是試驗方法欠妥所致^［44］。不過，確實發現了一些材料具有負值泊松比系數，如具有內凹結構的孔狀金屬、各向異性的纖維復合體、方石英-a晶體等。Lakes R S及其合作者對具有負值泊松比系數的材料進行了一系列研究，http://silver.neep.wisc.e/～lakes/Poisson.html 列出了詳細的文獻，給出了動畫展示的力學模型^{［45，46］}。現在這些具有負值泊松比系數的材料通常稱為「細胞增大或孔隙增大的材料（auxetic materials or auxetics）」。高度各向異性的岩石出現負值泊松比系數也偶有報道；此外熱效應引起花崗岩內部微破裂後，降溫過程產生的殘余應力，可以使試樣出現負值泊松比系數；而單向拉伸時晶粒間微裂紋將引起的岩石結構變化，使側向變形出現明顯的膨脹^［47］。但這些都是異常現象（abnormal behaviour），而且也不是彈性變形。

4.6.3 岩石的體積應變和擴容

在完全線彈性階段，材料的應力-應變關系服從廣義虎克定律。常規三軸應力狀態σ₂=σ₃下，有

Eε₁=σ₁-2νσ₃ （4.21）

Eε₃=σ₃-ν（σ₁+σ₃） （4.22）

式中：σ₁為軸向應力；ε₁為軸向應變；σ₃為圍壓；ε₃為環向或側向應變；E和ν是材料參數楊氏模量和泊松比。在圍壓恆定時有

ν=-E·dε₃/dσ₁=-dε₃/dε₁ （4.23）

這也是材料參數泊松比的定義。通常都是利用圍壓為零的試驗，即岩樣單軸壓縮的側向變形和軸向變形來確定泊松比系數。利用公式（4.23）確定的稱為切線泊松比，而利用下式求得的稱為割線泊松比。

ν=-ε₃/ε₁ （4.24）

在忽略高階微量時，圓柱岩樣的體積應變（以體積減小為正）

ε_v=ε₁+ε₂+ε₃=（1-2ν）ε₁ （4.25）

不過岩石並非完全的線彈性材料，岩樣實際壓縮過程中應力與變形之間並不能很好地保持線性關系，岩樣在側向的變形也不總是具有對稱性。圖4-29是一個典型的單軸壓縮試驗結果^［48］。

圖4-29 岩樣單軸壓縮過程中的變形特性

1—軸向應力；2—側向應變ε₂；3—側向應變ε₃；4—體積應變ε_v縱坐標為軸向應力；橫坐標為岩樣的各種應變

對圖4-29中大理岩試樣，軸向應力與軸向應變的曲線1，偏離直線關系的A點處軸向應力為抗壓強度的86.5%，其他岩樣的試驗結果相應值在71.9%～86.5%之間，彼此差別不大。

試樣在兩個互相垂直方向的側向變形曲線2和曲線3，在B點以下是相互重合的，表明試樣變形均勻；而B點以上岩樣的側向膨脹不再同步。不同岩樣的B點位置不同，其軸向應力最小達到抗壓強度的27.6%，最大可達到抗壓強度的62.2%，差別很大。

從圖4-29中體積應變隨軸向應力的變化過程可以看到，在軸向載入初期，岩樣體積隨壓力增加而減小。當應力達到σ_C時（在岩樣強度的1/3～1/2之間），體積變形偏離線彈性過程，偏離的部分稱為非彈性增加。在應力達到σ_D（在岩樣強度的1/2左右）之後，岩樣的體積開始增大。在應力達到σ_E時，岩樣已達到原始體積。通常認為，在初始擴容點C岩石內部出現微裂隙，在臨界點D微裂隙開始發展成連續裂紋，E點之後預示著岩石即將破裂。這對單軸壓縮和三軸壓縮同樣如此，只不過單軸壓縮過程中岩樣的體積膨脹更為明顯。

㈦ 鋼材所有力學性能檢測方法的依據

鋼材原材料拉伸、冷彎力學性能檢測技術

一、檢測依據

《碳素結構鋼》GB/T700-2006

《金屬材料 室溫拉伸試驗方法》GB/T228-2002 《金屬材料 彎曲試驗方法》GB/T232-1999 二、技術要求 1. 拉伸試驗 1）原理

試驗系用拉力拉伸試樣，一般拉至斷裂，側定材料的屈服強度R e （MPa ）、抗拉強度R m （MPa ）、 伸長率A （%）。除非另有規定，試驗一般在室溫10℃～35℃范圍內進行。對溫度要求嚴格的試驗，試驗溫度應為23℃ 士5℃。

伸長率A ：原始標距的伸長與原始標距(L 0)之比的百分率。 應力：試驗期間任一時刻的力除以試樣原始橫截面積(S 0)之商。

屈服強度R e ：當金屬材料呈現屈服現象時，在試驗期間達到塑性變形發生而力不增加的應力點.應區分上屈服強度和下屈服強度。 抗拉強度R m ：相應最大力(F m ) 的應力。 極限強度 ultimate strength

物體在外力作用下發生破壞時出現的最大應力，也可稱為破壞強度或破壞應力。一般用標稱應力來表示。根據應力種類的不同，可分為拉伸強度(σt)、壓縮強度(σc)、剪切強度(σs)等。 2）制樣

試樣的形狀與尺寸取決於要被試驗的金屬產品的形狀與尺寸。通常從產品、壓制坯或鑄錠切取樣坯經機加工製成試樣。但具有恆定橫截面的產品(型材、棒材、線材等)和鑄造試樣(鑄鐵和鑄造非鐵合金)可以不經機加工而進行試驗。矩形橫截面試樣，推薦其寬厚比不超過8:1。

試樣原始標距與原始橫截面積有00S k L 關系者稱為比例試樣。國際上使用的比例系數k 的值為5.65。原始標距應不小於15mm 。當試樣橫截面積太小，以致採用比例系數k 為5.65 的值不能符合這一最小標距要求時，可以採用較高的值〔優先採用11.3 的值)或採用非比例試樣。非比例試樣其原始標距(L 0)與其原始橫截面積（S 0）無關。

㈧ 測量力學基本量的儀器

力學中基本物理量包括長度、質量和時間；刻度尺是測量長度的儀器，天平是測量質量的儀器，秒錶是測量時間的儀器，彈簧秤是測量力的儀器．而力不是基本物理量；
本題選擇不可以測量三個基本物理量的；故選：D．

㈨ 壓力測量方法

1、彈性力平衡方法

基於彈性元件的彈性變形特性進行測量。彈性元件受到被測壓力作用而產生變形，而因彈力變形產生的彈性力與被測壓力相平衡。測出彈性元件變形的位移就可測出彈性力。此類壓力計有彈簧管壓力計、波紋管壓力計、膜式壓力計等。

2、重力平衡方法

主要有活塞式和液柱式。活塞式壓力計是將被測壓力轉換成活塞上所加平衡砝碼的質量來進行測量的，測量精度高，測量范圍寬，性能穩定可靠，一般作為標准型壓力檢測儀表來校驗其他類型的測壓儀表。液柱式壓力計是根據流體靜力學原理，將被測壓力轉換成液柱高度進行測量的，最典型的是U形管壓力計，結構簡單且讀數直觀。

3、機械力平衡方法

其原理是將被測壓力變換成一個集中力，用外力與之平衡，通過測量平衡時的外力來得到被測壓力。機械力平衡方法較多用於壓力或差壓變送器中，精度較高，但結構復雜。

4、物性測量方法

基於在壓力作用下測壓元件的某些物理特性發生變化的原理，如電氣式壓力計、振頻式壓力計、光纖壓力計、集成式壓力計等。壓力檢測儀表的檢測方法
1、液柱測壓法

根據流體靜力學原理，將檢測壓力轉換成液柱高度進行測量。如U形管壓力計、單管壓力計、斜管壓力汁等。這種壓力計結構簡單、使用方便。但其精度受工作液的毛細管作用、密度及視差等岡素影響，測量范圍較窄，只能進行就地指示，一般用來測量低壓或真空度。

2、彈性測壓法

根據彈性元件受力變形的原理，將被測壓力轉換成彈性元件變形的位移進行測量，如彈簧管壓力計、波紋管壓力計及膜片式壓力計等。這類壓力表結構簡單，價格低廉。工作可靠，使用方便，常用於精度要求不高，信號無須遠傳的場合，作為壓力的就地檢測和監視裝置。

3、電氣測壓法

通過機械或電氣元件將被測壓力信導轉換成電信號（電壓、電流、頻率等）進行測量和傳送。如電容式、電阻式、電感式、比變片式和霍爾片式等壓力感測器和壓力變送器。這類儀表結構簡單、測量范圍寬、靜壓誤差小、精度高、調整使用方便，常用於測量快速變化、脈動壓力及器遠距離傳送壓力信號的場合。

㈩ 力學基本測量的ΔV怎麼求

單位時間里的 速度的變化量比如△v＝3m/s 就是說 在單位的時間裡面速度 增加了3m/s
求法就是兩個速度相減
每個△v 都 對應一個 △t 的 比如一個物體現在的速度是3m/s 5s 後 速度是 23m/s 那麼 △t＝ 5s △v＝23m/s－3m/s＝20m/s